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encore qu'en changeant le rayon de la sphère, tout 

 en conservant constante la valeur de a. En effet, la 

 déformation électrique dépend de la nature du liquide 

 en ce que E et d prennent des valeurs diverses, mais 

 elle est la même pour une sphère pleine ou une sphère 

 creuse; de plus, pour un même rayon de la sphère, le 

 rayon de courbure de la surface liquide, dû à l'attrac- 

 tion électrique, décroit avec la distance de la sphère 

 énormément plus vite que dans le cas de la seule attrac- 

 tion newtonienne. On aurait ainsi plusieurs moyens 

 d'éliminer l'action électrique, mais en tout cas il paraît 

 nécessaire de rappeler l'attention sur cette cause 

 d'erreur. 



3. Mais il y a encore lieu d'examiner s'il sera pos- 

 sible de mesurer un rayon de courbure si grand dans 

 les conditions expérimentales, dans lesquelles M. Ger- 

 schun paraît vouloir se placer. Recherchons à cet effet 

 quelle est l'extension de la portion de surface convexe 

 qui se forme au-dessous de la sphère perturbatrice. 

 Pour apprécier l'ordre de cette extension, faisons quel- 

 ques simplifications. Nous allons supposer d'abord que 

 la surface libre du liquide soit originellement plane et 

 la valeur de la gravité constante. 



L'équation d'une surface de niveau sera alors expri- 

 mée par 



k 

 <i >l — il — = const. 



r- r 



y étant la distance d'un point P de cette surface à la 

 surface plane primitive, y. la masse de la sphère solide, 

 k la constante de la gravitation, r la distance du point P 

 du centre C de la sphère, g la valeur de la gravité. La 



