230 NATURE DE L'ÉLEGTRiaTÉ. 



rence énoncée au numéro 2 est évidemment égale à la 

 répulsion, prise avec le signe contraire, entre la molécule 

 m censée immobile et la molécule m'; et l'action indiquée 

 au n" 4 est identique à la répulsion, prise avec le signe 

 contraire, entre la molécule m considérée comme immo- 

 bile et l'espace en question. Si l'on ajoute les actions sur 

 m' prévues dans les deux premiers cas, et si l'on en re- 

 tranche la somme correspondante des deux derniers, on 

 obtient, en conformité du principe d'Archimède, l'action 

 cherchée sur m' ou sur l'élément de circuit où m' se 

 meut. 



Pour saisir plus clairement la justesse du procédé 

 ci-dessjjs, que l'on pose la question de la manière sui- 

 vante : ce dont il s'agit, c'est de trouver le mouvement 

 produit chez la molécule w?',ou plutôt chez l'élément de 

 circuit où m' se trouve, par la mise en mouvement de 

 la molécule m. Or, le mouvement cherché chez l'élément 

 de circuit de m', dépend évidemment de la modification 

 amenée dans la répulsion entre m' et m, par la circon- 

 stance que cette dernière a été mise en mouvement. On 

 obtient donc l'expression du mouvement cherché, en re- 

 tranchant de la répulsion entre les molécules m' et m, quand 

 cette dernière est considérée comme en mouvement, la 

 répulsion entre les mêmes molécules quand on considère 

 la molécule m comme étant au repos. Le reste obtenu de 

 la sorte, n'est en réalité rien autre que la somme des 

 deux premiers cas énoncés ci-dessus. On obtient d'une 

 manière analogue les effets de répulsion auxquels se ré- 

 fèrent les deux derniers cas. Il est maintenant facile de 

 trouver l'expression algébrique de l'action réciproque de 

 deux éléments de courant. Si nous supposons que les 

 deux molécules m et m' se meuvent sur des lignes pa- 



