NATURE DE l/ÉLECTRlCITÉ. 231 



rallèles dans la même direction, comme, par exemple, 

 vers b etb' , leur distance réciproque ne subira aucune 

 modification, vu qu'elles se meuvent avec la même vitesse. 

 Leur action réciproque directe sera de la sorte la même 

 que si elles étaient toutes deux au repos. On a donc pour 

 l'action qui se réfère au cas n° 1 : 



mm' 



y.2 



Comme m' s'éloigne de m, si cette dernière est con- 

 sidérée au repos, on a pour le cas n° 2 : 



On obtient pour le n° 3, où m se rapproche de l'espace 

 occupé par m' : 



_I!!^ri + ç(_A.cos6) + <}/(-^[l — cos^Ô])"] • 



On a, en dernier lieu, pour le n» 4 : 



mm' 



-f 



/v*o 



Si maintenant l'on retranche la somme des deux der- 

 nières expressions de la somme des deux premières, on 

 trouve, comme résultat définitif: 



■^^ !"©(+ A.cos6)-f »(—/».cosô)+2 4-^^[l— cos^Ô])"! . . (3) . 



Ce résultat est l'expression théorique de l'influence 

 réciproque de deux éléments de courant qui se meuvent 

 dans la même direction sur des lignes parallèles. 



En rendant dans la formule (3) cos 6 égal à zéro, 

 e'est-à-dire en supposant que la ligne de jonction entre 

 les deux éléments de courant forme un angle droit avec 

 les lignes de direction des courants, la fonction ^ devien- 



