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d'nn courant de cette nature, on n'a cependant nullement 

 le droit d'adnaettre que les molécules d'éther y restent 

 parfaitement à l'état de repos. Leurs positions d'équili- 

 bre s'y modifient aussi puisque l'expérience a démontré 

 qu'aucun corps ne peut être considéré comme absolu- 

 ment non conducteur. 



Si deux molécules d'éther m et m' sont au repos et 

 se trouvent à la distance r Tune de l'autre, leur répul- 

 sion réciproque est, d'après ce qui a été dit précédemment, 



mm' ^ „ . . , , ,, . . 



Pour I unité de mesure des masses dether. 



nous avons évidemment pris ici la masse d'éther capable 

 de donner à une autre masse d'éther d'égale grandeur l'ac- 

 célération 1 dans le temps 1, la distance entre les masses 

 étant 1. Si par contre m* est seule au repos tandis que m 

 se meut avec la vitesse constante h dans une direction 

 formant l'angle B avec la ligne de jonction entre ces deux 

 molécules, on a, pour le cas où m se rapproche de m', 

 cas dans lequel on désigne l'angle aigu par 0, comme 

 expression de la répulsion d'après l'équation (1) de la 

 première partie de ce travail ; 



- ^[l+^(-/* <'0s 6)4-J. (jr[l - cos^ 0] )]. 



Pour le cas où m s'éloigne de m', et en désignant 

 l'angle obtus par 6, on obtient la même formule, à la 

 seule différence près que h cos (qui est égal à la pro- 

 jection de la vitesse le long de la ligne de jonction) pré- 

 sente alors un signe contraire. 



Suivant les équations (7) et (10) on a : 



j, /— [1-cos^ 6] )=-^- h' (i— cos*(i), et 



k 



y (_A cos 9) = — ak cos 9 — -r- h* cos^ 9. 



