NATURE dp: l'électricité. 309 



autre élément du courant induit dont la distance à l'élé- 

 ment inducteur est r^, on obtient de la même manière 

 AtF^Ar^. Si maintenant F était toujours égal à F^ , c'est- 

 à-dire si la somme de la série était constante, quelques 

 variations que fussent amenées à subir la force de courant 

 i et la distance r entre les éléments, la somme des induc- 

 tions deviendrait proportionnelle à la valeur maxima, et 

 l'on pourrait dès lors calculer, en conservant la formule 

 (16), la grandeur relative du courant d'induction. Le fait 

 que F est indépendant de i, ne peut être l'objet d'aucun 

 doute, mais l'on n'en peut dire de même relativement à r. 

 La force d'induction à un moment donné sur la masse d'é- 

 ther ^' ds' du circuit induit, est proportionnelle à la diffé- 

 rence entre la répulsion exercée sur ix' ds' par l'élément 

 de courant inducteur (dans lequel la masse d'éther ^xds se 

 meut avec la vitesse h et la répulsion sur la même masse 

 de toute la massed'éther restante. La première de ces ré- 

 pulsions diminue, comme cela résulte clairement de ce qui 

 précède, en raison inverse du carré de la distance entre 

 les éléments ds et ds'. Or, si c'était aussi le cas de la 

 dernière, c'est-à-dire de la répulsion exercée sur p'ds' 

 par tout le reste de la masse d'éther, F serait évidem- 

 ment mdépendant de r; car l'on pourrait, dans ce cas, 



exprimer, pour un moment donné, par ~ la répulsion 

 provenant de l'élément ds du courant inducteur, et celle 



de toute la masse d'éther restante par -^ , expressions 

 dans lesquelles a et 6 seraient des constantes. La force 



d'induction pour ce moment-là deviendrait alors — (a — b), 

 ce qui peut s'écrire pAr, p étant une constante. Aussi 

 longtemps que les molécules d'éther se trouvent dans 

 leurs positions normales primitives d'équilibre, la répul- 



