310 NATURE DE L'ÉLECTRICITÉ. 



slon exercée sur fx'ds' par toute la masse d'élher envi- 

 ronnante à l'exception de txds est égale à -{- ^^^— , et 



diminue donc effectivement en raison inverse du carré de 

 la distance. Mais ce ne peut plus être le cas après que 

 les molécules se sont déplacées et que la masse d'éther 

 autour de jji'ds' a subi de la sorte une autre répartition 

 qu'à l'état normal; car la répulsion exercée sur ix' ds' 

 par l'éther environnant n'est naturellement pas indépen- 

 dante de la répartition de l'éther. F doit donc nécessaire- 

 ment dépendre de r, et nous écrirons dès lors F (r) au 

 lieu de F. 



Nous avons donc obtenu la formule suivante pour l'ex- 

 pression de la grandeur du courant d'induction : 



j^ ±^pL ^acosb-\-~khco^^b\co?,b'dsds' .... (17), 



ou, si l'on néglige le dernier terme : 



+ ^/Wco,6^os6'dsds' (18). 



Nous admettons maintenant que le courant inducteur est 

 fermé, et que la forme en est telle, qu'il peut être divisé 

 par un plan en deux moitiés symétriques. Chaque élé- 

 ment a de l'un des côtés du plan a dès lors un élément 

 a' symétriquement correspondant de l'autre côté. Nous 

 admettons en outre que le circuit induit est fermé et sy- 

 métrique autour du même plan. A chaque élément h du 

 premier côté du plan repond ainsi un élément symétrique 

 6' de l'autre côté. Il suit de là, que la distance entre a 

 et h' doit être aussi grande qu'entre a' et 6, que le co- 

 sinus de l'angle entre l'élément a et la ligne de jonction 

 ab' , doit être aussi grand que le cosinus entre a' ala'b, 

 mais que ces cosinus doivent avoir des signes opposés. 



