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sa grandeur par la formule (16), cherche à conduire une 

 molécule d'éther au repos dans une direction opposée à 

 celle du courant même. Figurons-nous maintenant que le 

 courant parcoure un liquide électrolyle constituant une 

 .liliance chimique de deux éléments p et q, et que, sui- 

 vant l'idée ordinaire admise par Berzélius et d'autres 

 chimistes, p soit électi'opositif et q électronégatif, c'est-à- 

 dire, suivant notre manière de voir, que p présente 

 un excès et q un déficit d'éther. Il résulte de ce qui 

 précède, que la molécule p est conduite par le courant 

 vers le pôle positif avec une force plus grande que la mo- 

 lécule q. Comme cet acte s'opère dans toutes les parties 

 du liquide, cette dernière molécule devra même, en vertu 

 du principe d'ARCHiMÉDE, chercher à parvenir au pôle 

 négatif. Si maintenant la force avec laquelle les molécules 

 cherchent à se mouvoir de la sorte dans une direction 

 opposée est plus grande que l'affinité chimique des mo- 

 lécules entre elles, il en résultera une décomposition et 

 l'on aura en excès les molécules p au pôle positif et les 

 molécules q au pôle négatif. 



Nous émettions, dans la premièie partie de ce travail, 

 l'opinion que les particules matérielles d'un liquide peu- 

 vent être entraînées mécaniquement par le courant dans 

 la direction de ce dernier, et que l'on peut voir dans ce 

 fait la cause principale des phénomènes étudiés par 

 WiEDEMANN. Mais il faut aussi avoir égard à la force de 

 courant exprimée par la formule (16), force en vertu de 

 laquelle le courant tend à conduire des molécules d'éther 

 au repos dans un sens opposé au sien propre. Si main- 

 tenant ces molécules d'éther sont intimement unies à des 

 particules matérielles, ces dernières devront être entrai- 



