DE LA CHALEUR. 325 



composé, et en supposant que, à chaque instant, les dif- 

 férents points soient dans les phases les plus diverses de 

 leur mouvement périodique et que chaqye phase imagi- 

 nable soit également représentée parmi eux; 



2^ que, si l'on désigne par SL le travail élémentaire 

 provenant de la modification subie par le système, c'est- 

 à-dire la chaleur latente élémentaire, on a : 



i-*r7=^L (2) 



Par conséquent : 



8L = 2-^-8(i^) + 2mv'^8 {los.nat.i) (3) 



C'est cette expression du travail élémentaire qu'il s'agit 

 de mettre en regard de celle qu'indique la théorie méca- 

 nique de la chaleur, en considérant la modification 

 intervenue dans le mouvement moléculaire du système 

 matériel comme l'image d'une modification apportée à l'état 

 thermique du corps qui lui est assimilé. 



Dans le second terme du second membre de l'équation 

 ci-dessus, deux quantités v et i qui peuvent n'être pas 

 les mêmes pour tous les points se trouvent réunies sous 

 le signe 1. M. Glausius fait observer à cet égard que, en 

 supposant le système subdivisé en groupes de points, 

 homogènes entre eux, mais hétérogènes les uns par rap- 

 port aux autres, on ne peut pas admettre que la force 

 vive d'un groupe varie tandis que celle d'un autre groupe 

 demeure la même, mais qu'il doit nécessairement exister 

 des rapports déterminés entre les forces vives des diffé- 

 rents groupes. D'après cela il pose pour un point quel- 

 conque ^v* = mcT, c étant une grandeur qui est con- 

 stante pour chaque point, mais qui n'est commune qu'aux 

 points du même groupe, tandis que T est une grandeur 



