326 THÉORIE MÉCANIQUE 



variable par rapport au temps, mais toujours identique 

 pour tous les points du système envisagé. On a d'après 

 cela : 



Par conséquent : 



^L = 2tncJr+22nJcrJ. (log. nat. i) 



= r^2wc-^ + 22 mc^ (log. nat. j)\[ (4) 



SL= r^ [ v,Mc log. nat. (TV^) ] 



8L 



Celte relation coïncidera parfaitement avec celle que 

 donne la théorie mécanique de la chaleur : 



SL=r8Z ^ • (5) 



si nous supposons : 1° que la variable T commune à 

 tous les points du système est la température absolue t 

 de celui-ci; 2° que la quantité Imc log. nat. (^^^) est 

 l'expression de la disgrégation Z, ce qui est parfaite- 

 "ment admissible ; car la valeur de cette quantité ne dé- 

 pend évidemment que de l'état physique du corps au 

 moment où on l'envisage, et nullement de la voie par la- 

 quelle il y est arrivé. 



On peut pousser encore plus loin l'identification avec 

 les résultats de la théorie mécanique de la chaleur. En 

 appelant H la chaleur totale et Q la chaleur actuelle, 

 on a : 



8H = BQ-{-SL (6) 



mais SQ = 8ltncT = -:i7ncST 



si on suppose que la constante c, qui caractérise les mo- 

 lécules similaires, soit leur chaleur spécifique vraie. 



On a en outre : 



Jl,==2mcjT-|-T22mc^{log. nat. i) 



