DE LA CHALEUR. 327 



puisque nous supposons T identique à t. Donc : 



^H=l^mc8- -\-722mc8 {log.na.t. i) 

 ou ^if=T^[22mc (log. nat. ri)] (7) 



Si l'on pose : :i^mc log. nat. {Ti) = s , on voit que : 



^s=^ (8) 



et Ton reconnaît dans la quantité représentée par S la 

 grandeur désignée par M. Clausius sous le nom d'entro- 

 pie. On voit qu'effectivement cette quantité ne dépend, 

 tout comme Z, que de Tétat physique du corps au mo- 

 ment où on l'envisage. 



Ainsi se trouve mise en lumière la concordance qui 

 existe entre les relations (5) et (8), expressions du se- 

 cond principe de la théorie de la chaleur, et les principes 

 généraux de la mécanique. 



A. A. 



