CHAMP MOLÉCULAIRE ÉLECTROSTATIQUE 15 



Coiisiclérons en premier lieu le cas d'uu gaz dont les molé- 

 cules sout très distantes les unes des autres, un gaz parfait. 

 Pour chaque molécule nous distinguerons une sphère de choc 

 et une sphère d'action sensible. Les molécules du gaz étant très 

 éloignées les unes des autres, les sphères d'action sensible 

 n'empiéteront pas les unes sur les autres ; néanmoins lorsqu'un 

 électron ou un ion pénètre dans la sphère d'action sensible 

 d'une molécule polarisée par le champ inducteur, c'est-à-dire 

 orientée de façon que son axe de polarisation soit dans la direc- 

 tion de la trajectoire, l'ion subit une accélération qui augmen- 

 tera son énergie cinétique et facilitera l'ionisation à l'instant 

 du choc. 



Le calcul montre alors que cette action est équivalente au 

 point de vue de l'accroissement d'énergie cinétique de l'ion, ou 

 de l'électron, à celle d'un champ uniforme et de même sens 

 que le champ inducteur et qui se superposerait à lui. Ce champ 

 additionnel est en outre inversement proportionnel au libre 

 parcours moyen, c'est-à-dire proportionnel au. nombre n^ des 

 molécules du gaz par unité de volume ; dans le cas des gaz par- 

 faits limerait donc proportionnel à la pression du gaz. 



Soit en effet en une molécule polarisée et de moment 

 |j. = 2am ; désignons par o le rayon de la sphère de choc et 

 par s celui de la sphère d'action sensible. En un point d'ab- 

 cisse X compris entre ces deux sphères, la force agissante est 

 Xe-|-'f(a;); Xe étant le champ extérieur uniforme; '^{x) le 

 champ dû à la présence de la molécule polarisée. 



(0) 

 m 



• e • . 



<--> / X 



ZCL 



L'énergie cinétique que prendra l'ion delà position a; jusqu'au 

 contact avec la sphère de choc sera 



■i: 



W= £ [X, + (p(X)\ (Ix , 



£ désignant la charge de l'ion. 



