16 CHAMP MOLÉCULAIRE ÉLECTROSTATIQUE 



Dans le cas où la molécule est un dipôle on a 



d'où 





W = eX^ [x - a) + Il ( ^, - ^, 



I! suffit que x soit dix ou vingt fois plus grand que a pour que 

 le terme — puisse être négligé ; c'est-à-dire que le point x 



puisse être considéré comme en dehors de la sphère d'action 

 sensible. L'expression devient alors 



W = e\{x - o) + ;^, , 



Mais le trajet x — a que l'ion parcourt entre deux chocs est 

 précisément égal à son libre parcours X ; on aura finalement 



W = 



..X, ^%=.x [x, + J^^ 



Posant Xm = -^ ; Xm est le champ uniforme qui produi- 



EO'A 



rait sur l'ion la même accélération que le champ !p(x) ; on voit 

 que ce champ est inversement proportionnel au libre pajxours de 

 l'ion entre deux chocs, c'est-à-dire proportionnel au nombre n, 

 des molécules du gaz dans l'unité de volume. 



Il importe de remarquer qu'après le choc on peut admettre 

 que l'orientation de la molécule choquée est quelconque, de 

 sorte que si l'on envisage un très grand nombre de chocs, on 

 peut dire qu'immédiatement après le choc, le champ 's{x) est 

 nul en moyenne et que l'ion reprend sa vitesse sous l'action 

 seule du champ extérieur. 



Passons maintenant au cas où le fiuide est suffisamment 

 dense. On peut admettre alors que les sphères d'action sensible 

 empiètent les unes sur les autres et constituent un véritable 

 champ moléculaire, présentant quelque analogie formelle avec 

 ceux envisagés par M. Pierre Weiss pour l'explication du ferro- 

 magnétisme. 



Ce champ moléculaire peut être aisément calculé dans quel- 

 ques cas particuliers. 



