l'équation de la décharge disruptive 23 



Trois cas pourront alors être envisagés : 1° l'égalité a = p se 

 produit après le maximum de la courbe et le premier potentiel 

 explosif est seul possible; 2" l'égalité a = p se produit au maxi- 

 mum même de la courbe et l'on a le deuxième potentiel explo- 

 sif; 3° enfin l'égalité a = ,3 se produit avant le maximum de la 

 courbe, c'est le troisième potentiel explosif. 



Admettons maintenant que l'on modifie la distance des pla- 

 teaux. Il est aisé de voir que la droite passant par l'origine et 

 par le maximum représente le lieu géométrique de la position 

 des maxima des diverses courbes que l'on obtient en faisant 



croître - ; c'est-à-dire en diminuant la distance des plateaux. 

 a' 1 



Cela résulte de la relation ?/„, = — . Plus la distance a sera 



faible, plus le maximum est réjeté sur la droite de la figure et 

 plus sa valeur est élevée. En faisant varier la distance a on 

 pourra donc théoriquement faire en sorte que l'égalité a = p 

 se produise avant ou après le maximum et obtenir ainsi l'un ou 

 Tautre des trois potentiels explosifs. 



Les considérations que résume notre figure ont été établies à 

 dessein, indépendamment de toute hypothèse particulière sur la 

 façon dont a et |3 varient en fonction du champ électrique et de 

 la pression du gaz ; nous nous réservons de montrer ailleurs ce 

 que deviennent ces considérations générales lorsque a et ji sont 

 envisagés comme des fonctions déterminées de ces quantités. 

 Remarquons enfin que les trois potentiels explosifs envisagés 

 sont en quelque sorte les potentiels explosifs absolus c'est-à- 

 dire correspondant à une valeur théoriquement infinie de i. 

 Mais expérimentalement il peut sans doute se produire que le 

 courant dti à l'ionisation, sans tendre vers une valeur infinie, 

 devienne très grand par rapport au débit de la source qui main- 

 tient la différence de potentiel aux électrodes ; on pourrait cons- 

 tater dans ce cas une décharge brusque, présentant pratique- 

 ment le caractère d'un potentiel explosif. Nous discuterons 

 dans un second article les relations qui existent entre ces trois 

 sortes de potentiels et les conditions du phénomène de la lon- 

 gueur critique et de la pression critique de l'étincelle. 



