INTERPRÉTATION ÉLECTRODYNAMIQUE, ETC. 25 



Précisons ce qui précède en introduisant le champ magnéti- 

 que H produit par une molécule de diamètre a. Avec Ritz (') et 

 Paschen (-), nous prendrons 10^ gauss comme ordre de gran- 

 deur de H. Si, eu outre, on prend le rayon du cylindre de même 

 ordre que le rayon moléculaire, soit environ 10-** cm. et pour 

 la charge élémentaire, le nombre de Millikau: 



e = 1,63 . IQ-'" U.E.M. , 



on trouve pour le llux d'induction multiplié par la charge : 



^< . e = 5,1 . 10~^^ , 



c'est-à-dire un nombre qui concorde avec la constante h de 

 Planck non seulement quant aux dimensions, mais encore quant 

 à l'ordre de grandeur. On a, eu etïet (^) : 



ft = 6,548 . 10"^'' ergs. sec. 



Nous verrons dans un instant qu'on peut obtenir une bonne 

 concordance numérique. 



Auparavant, nous allons introduire un nouveau principe, que 

 nous appellerons Principe dujiux d'induction universel et qu'on 

 peut énoncer ainsi : 



Si des électrons sont en mouvement sur des trajectoires fermées 

 identiques dans un cJiam]) magnétique molécidaire, le nombre de 

 lignes de force coupées par les rayons vecteurs à chaque révolu- 

 tion est une seule et même constante universelle. 



En d'autres termes, tous les électrons-résonnateurs so?it tra- 

 versés jMr un même tube de force magnétique universel. Comme, 

 d'autre pâi-t, e est également une constante universelle, le pro- 

 duit e[x aura le même caractère, et l'on pourra poser pour un 

 électron : 

 (3) T = fie .V = ^ hv . 



Si l'on éloigne l'électron du système, celui-ci perdra un 

 « quantum d'énergie » 



T - J /tv 



') Ann. der Physik, 1908, 25, 660. 



^) Jahrbuch der Eadioaktivitdt, 1911, VIII, 185. 



•^) M. Planck, Théorie der Wàrmestrahlung, Leipzig 1906; p. 162. 



