DE LA CONSTANTE H DE PLANCK 27 



trajectoire de l'électron, en supposant toutefois que celle-ci se 



trouve dans le plan équatorial de la molécule. Il suit de là que 



pour 



Lim 2r = 6 , 



la fréquence doit être maximum. Dans le cas des spectres eu 



séries, nous avons bien, en effet, des limites semblables, très 



marquées, et, comme l'exigent nos formules, ces limites se 



trouvent du côté du violet. 



Comme la limite de la série principale est plus reculée dans 



l'ultra-violet que la limite d'une série secondaire quelconque, 



on pourra en déduire la valeur limite H^ de l'intensité du champ 



moléculaire au moyen de : 



_ eH 

 27rm ' 



De plus, la relation (5) nous fournit la propriété suivante, 

 connue depuis longtemps : Pour les séries liomologues, par 

 exemple pour les métaux alcalins dont les poids atomiques, 

 c'est-à-dire les diamètres atomiques, croissent, les limites des 

 séries principales se déplacent vers le rouge par bonds discon- 

 tinus. 



Si nous connaissons la fréquence limite Vo, par suite H,,, et la 

 charge élémentaire e, il est possible de calculer le diamètre 

 moléculaire a en l'identifiant avec la limite inférieure du dia- 

 mètre 2r de la trajectoire. Le calcul a été fait pour les séries 

 principales de Vhydrogène, de Voxygène et la série principale 

 à courtes longueurs d'onde de V hélium. Le tableau ci-dessous 

 permet de comparer les valeurs calculées par la relation : 



/ 2/t 

 '^) ^ = \^i^, ' 



tirée de (4), avec les valeurs calculées au moyen de la viscosité 

 des gaz. Dans les trois cas, les nombres concordent avec une 

 exactitude inattendue. Le nombre n des électrons en mouve- 

 ment dans l'atome est ainsi de 2 pour la limite de la série prin- 

 cipale de l'hélium, et de 1 pour les limites correspondantes de 

 l'hydrogène et de l'oxygène. 



