SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 323 



Le hiit (le cette note est <le ruoiilrei- ((iie r(''(jiiati(jii (l) [)erriiet de 

 prévoir trois cas |iarticiiliers de potentiels explosifs. 



Le premier potentiel e\'[)losir correspond à la condition 



c'est celui que l'on observe le plus fré(|ueninient. 



Mais indépendamment de cette solution yénéraleinent admise, 

 le dénominateur de l'expression [\) peut s'annider pour la condi- 

 tion a = p . 



Dans ce cas l'expression prend la forme ; elle a pour valeur 

 limite 



Le couraTit de décliar^-e prend donc en général une valeur finie, 

 mais dans le cas particulier où 



a = ^ = ^ , 

 a 



le courant tend de nouveau à devenir infini et l'on a une seconde 

 espèce de potentiel explosif que nous ap[)elIer(Mis den.vièine poten- 

 tiel e.i'plosi f. 



Eidin le dénominateur de l'équation (1) s'annule ég'alement [)our 

 la condition 



fi = ae^"-"-^ y3 > « , 



Le numérateur de rex|)ression (I) i-este alors fini comme dans 

 le premier cas; en outre numérateur et dénominateur changent de 

 signe; le sens de la décharge n'est iloiic pas modifié; c'est le troi- 

 sième potentiel e.vplosif. 



L'examen numérique des valeurs de a et R montre qu'à la pi'es- 

 sion ordinaii-e el ptoiir des distances qui ne sont pas e.vtrèine- 

 rnent petites le premier cas peut seul se produire. Par contre le 

 deuxième et le troisième cas doivent se présenter [»our les gaz suf- 

 fisamment raréfiés (V). 



respondant à la cause ionisante initiale ; a la distance des deux pla- 

 teaux ; a le nombre des chocs ionisants produits par un électron dans 

 un parcours d'un centimètre; fi le nombre des chocs ionisants produits 

 dans les mêmes con litions par l'ion i)Ositif. Lorsque la cause ionisante 

 est une source de rayons ultra-violets frappant le plateau négatif, le 

 dénominateur de l'exi)ression (I) conserve la même forme (voir P. Lan- 

 gevin, le Radium, t. III. 190(5). On retrouve dans ce cas les trois mêmes 

 conditions pour le potentiel explosif. 



') Pour plus de détails voir Archives des Se. phys. et nat., juillet 1916. 



