CHAMP MOLÉCULAIRE ET DECHARGE DISRUPTIVE SI 6 



inducteur pour favoriser l'ionisation par chocs et faciliter le 

 passage de la décharge disruptive. 



Au lieu de considérer toutes les molécules comme orientées 

 dans la direction du champ inducteur, nous allons envisager le 

 cas oîi les molécules du gaz tout en conservant un moment 

 électrique invariable sont soumises à la double action du champ 

 inducteur et de l'agitation thermique. C'est le problème qu'a 

 résolu si élégammment M. Langevin pour expliquer le para- 

 magnétisme des gaz. 



La démonstration qu'en a donnée cet auteur dans le cas du 

 paramagnétisme peut être transportée en quelque sorte inté- 

 gralement dans le domaine des moments et des forces électri- 

 ques. Dans le cas où les molécules n'ont pas d'énergie poten- 

 tielle relative d'orientation, comme dans le cas des gaz, cette 

 démonstration conduit à la formule : 



I = [fii/uj = n^f-i \coth .a — ^\ , 



(1) 



dans laquelle I représente le moment électrique de l'unité de 

 volume; n^ le nombre des molécules de l'unité de volume ; [x le 

 le moment électrique invariable de chacune d'elles ; ^x la 

 composante moyenne du moment électrique d'une molécule, 

 dans la direction du champ imducteur X. La valeur de a est 

 alors donnée par l'expression : 



« = ^ . (2) 



rT étant l'énergie moyenne de rotation d'une molécule; T la 

 température absolue. 



Il est aisé de voir par les formules (1) et (2) qu'au fur et à 

 mesure que croît le champ inducteur X ou que la température 

 T diminue et avec elle l'agitation thermique, le moment de 

 l'unité de volume tend vers la valeur I = w^ix, correspondant 

 au cas où toutes les molécules ont leur axe orienté dans la 

 direction du champ X ; on est alors ramené au cas précédem- 

 ment envisagé. 



La formule (1) a été établie dans l'hypothèse d'un milieu 

 dont les molécules n'ont pas d'énergie potentielle de rotation 



