406 LA COKSONANCE POLYPHASEE ET SON ROLE 



des deux transformateurs est normalement de forme sinusoïdale, 

 il s'ensuit que la somme des dites ordonnées doit également 

 suivre la loi sinusoïdole de fréquence n, tandis que la diffé- 

 rence, ainsi que nous venons de le voir, présente une fré- 

 quence 3w, 



Spinelli et Taylor n'ont pas recours à une excitation par 

 courant continu pour obtenir la saturation. Ils y arrivent uni- 

 quement par les faibles dimensions données à la section du 

 noyau par rapport à la longueur du circuit magnétique. En 

 même temps ils remplacent le transformateur saturé par une 

 bobine de self à noyau saturé placée dans chacune des phases 

 en série avec le primaire du transformateur non saturé. Spinelli 

 préfère la connexion des trois phases primaires en étoile, 

 Taylor, par contre, celle en triangle. 



.'/ 



<P 



Fi-. 



o 



4. — En élaborant la théorie de ces appareils, j'ai cherché à 

 en généraliser le dispositif de façon à pouvoir multiplier la fré- 

 quence d'un courant d'un nombre entier quelconque. J'ai 

 réussi à résoudre ce problème pour le cas d'un nombre impair 

 quelconque, ainsi qu'il est exposé ci-dessous. 



Envoyons les courants sinusoïdaux d'une génératrice poly- 

 phasée d'un nombre de phases impair soit 2k -{- l dans les 

 bobines primaires correspondantes, au nombre de2k -\- 1, d'un 

 transformateur normal. Le flux magnétique total qui en résul- 

 tera dans le noyau du transformateur sera continuellement nul, 

 comme le courant au point neutre d'un réseau polyphasé nor- 

 mal conformément à la loi de Kirchhotf. La démonstration en 

 est, d'ailleurs, très simple. En effet, la somme des sinus des 

 angles successivement décalés au centre d'un polygone fermé 



