460 ÉTUDE DE l'aimantation INITIALE 



sières sur l'aimantation dans les champs faibles à diverses tem- 

 pératures et qui pouvaient paraître compatibles, dans les grandes 

 lignes, avec la constance du coefficient a. C'est pour obtenir 

 des vérifications plus complètes que les expériences deRadova- 

 novic sur le nickel ont été entreprises. Elles ont apporté, on le 

 sait, un démenti catégorique à la théorie et ont provoqué les 

 recherches qui nous ont mis en possession de nombreuses données 

 nouvelles sur l'aimantation initiale. 



Jusqu'à présent il n'existe aucune théorie donnant la valeur 

 du coefticient h du terme quadratique. Ce coefficient mesure 

 aussi l'énergie E dissipée dans les petits cycles. On a en effet : 



o 



pour un cycle d'amplitude — H à -[-H (^\ 



Nous allons tenter une ébauche de théorie en cherchant cette 

 énergie dissipée pour une. matière cristalline. 



Nous faisons les hypothèses suivantes : 



Hypothèse I : Le cristal élémentaire est du type de la pyrrho- 

 tine, c'est-à-dire : 



a) Si aucun champ extérieur n'agit, l'intensité d'aimantation 

 du cristal est dirigée suivant une direction privilégiée. C'est 

 celle qui a été appelée direction de facile aimantation. 



h) Faisons agir un champ extérieur H dans la direction oppo- 

 sée à l'intensité d'aimantation I. Rien ne change tant que H 

 n'atteint pas une valeur critique Hc qui est le champ coercitif. 

 Pour cette valeur, I pivote brusquement de 180° et se place 

 dans la direction de H. Le cycle d'aimantation pour un cristal 

 est donc un rectangle et l'énergie dépensée dans un cycle est: 



E. = 4IH, . 



Ce phénomène est irréversible. 



c) Si le champ extérieur fait un angle a avec la direction 

 initiale de 1, cette dernière tournera d'une manière réversible 

 d'un angle p qui sera plus petit que a mais deviendra égal à a 

 pour une valeur infinie de H. Pour le calcul de b nous ue tien- 



') Voir Recueil de Constantes publié p. la Soc. franc, de Phys.. p. 662. 



