EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE 461 



drons pas compte de ces rotations. Cela est légitime car dans 

 la pyrrhotine elle ne prennent une certaine importance que 

 dans les champs élevés. Dans les champs faibles l'aimantation 

 est toujours dirigée avec une grande approximation suivant la 

 direction de facile aimantation positive ou négative. En d'autres 

 termes, dans les champs faibles on peut calculer indépendam- 

 ment l'une de l'autre les parties réversible et irréversible du 

 phénomène. 



Eu outre, tant que les champs sont faibles ils n'interviennent, 

 pour le calcul de la partie irréversible, que par leur projection 

 dans la direction de facile aimantation. 



d) Si la température s'élève, l'intensité d'aimantation ainsi 

 que le champ coercitif diminuent et finissent par disparaître à 

 la température H. 



Hypotlièse II: Le champ coercitif n' est pas le même pour cha- 

 que cristal. Parmi les éléments qui constituent la substance il y 

 en a qui possèdent tous les champs coercitifs compris entre et 

 une valeur maxima caractéristique de la substance. 



Hypothèse III: L'action des cristaux environnants sur un cris- 

 tal est équivalente à celle d'un champ magnétique. Chaque cristal 

 est un aimant et produit un champ dans le voisinage. 



La grandeur et la direction du champ résultant d'un grand 

 nombre de cristaux pourront être très différentes suivant le 

 hasard de la structure cristalline. Si nous faisons agir sur le 

 corps un champ extérieur H chaque cristal sera soumis à ce 

 champ extérieur et à un champ intérieur provenant des cristaux 

 environnants. On peut concevoir que le champ intérieur a pour 

 effet de déplacer le zéro du champ extérieur. 



Ces trois hypothèses nous permettent de calculer l'énergie 

 dépensée dans un cycle d'aimantation. Considérons, en effet, 

 une certaine quantité de la substance contenant des cristaux 

 de toute orientation et de tout champ coercitif. La fraction dn 

 de cette substance dont le champ coercitif est compris entre 

 Hc et Hc "h dRc est 



dn = dH, 



où <î> est une fonction de Hc. dn est la probabilité pour qu'un 

 cristal élémentaire ait un champ coercitif compris entre Hc 



