462 ÉTUDE DE l'aIMAKTATION INITIALE 



et Hc -j- dEc. La fonction 4> doit satisfaire à la condition : 



-J 



'* roax 



dE. 



L'aire de la courbe représentant <i> en fonction de Hc est cons- 

 tante. 



Le champ intérieur H qui déplace le zéro du cycle d'aiman- 

 tation d'un cristal dépend du hasard de la répartition des cris- 

 taux. La probabilité pour que ce champ soit, pour un cristal 

 élémentaire déterminé, compris entre H et H + (iH est : 



dn = WdR . 

 La fonction W de déplacement H remplira la condition : 



,f 



WdU 



Admettons que le champ coercitif est une propriété caracté- 

 ristique de chaque cristal qui ne dépend pas du champ exté- 

 rieur. Les probabilités <i> et ^' sont alors indépendantes. La 

 fraction de la substance qui aura un champ coercitif Hc et un 

 déplacement H sera : 



dhi = ^ dR^ W dH . 



Faisons maintenant agir un champ extérieur qui variera cycli- 

 quement de — H à + H et considérons la matière dont le 

 champ coercitif est Hc et dont la direction d'aimantation fait 

 un angle 9 avec H, La fraction de cette matière dont l'intensité 

 d'aimantation pivotera de 180" à chaque demi-cycle sera : 



dv^-<PdTi, i WdH . 





— (HoOB; — H^) 



Or dans le cristal construit sur le modèle de la pyrrhotine 

 l'énergie dépensée par cycle et par unité de volume a une 

 valeur bien définie : 



E = 4IH . 



