EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE 463 



L'intensité d'aimantation n'est pas nécessairement la même 

 pour toutes les parties de la substance. Les éléments possédant 

 des Hc différents pourraient aussi différer quant à L Mais en 

 introduisant cette variabilité on compliquerait les choses sans 

 profit : en effet, une certaine quantité de matière, caractérisée 

 par I et Hc jouera exactement le même rôle que la quantité 



double caractériséepar ^ et Hc. En admettant que I est le même 



pour tous les éléments constitutifs, la variabilité de I, si elle 

 existe, est rejetée dans la fonction $. 



L'énergie dépensée par cycle dans la fraction dy de la ma- 

 tière contenue dans l'unité de volume sera : 



+ (HcoB=— H^) 

 -(Hco.^-H^) 



et, eu considérant tous les champs coercitifs 



Hco>_ r- +(Hco6r — Hp) 



Hco>_ r- -)-(Hco6r — Hp) -t 



41 Th^ I ^dR 



L — (Hcosï— H.) J 



Mais la fraction de la matière dont l'aimantation fait un angle 

 compris entre (p et rp -f drp avec le champ est : 



2jr sin g? dcp 



231 



On a donc finalement, pour l'énergie dépensée dans l'unité de 

 volume par cycle d'amplitude ± H : 



41 jsm<pd(p j H^$ / fdH 



l — (Hcosœ — H,) J 



-f(Hcos=-H^) 



-(Hcosœ — Hj.) 



En nous limitant aux champs faibles nous pouvons simplifier 

 cette formule en tenant compte du fait que les petits cycles 

 de même amplitude, décrits autour de l'origine et autour d'un 



