EN FONCTION DE LA TEMPERATURE 465 



champs faibles dont il s'agit de faire la théorie l'énergie dé- 

 pensée est proportionnelle à la troisième puissance du champ. 

 Pour Ej l'intégration donne : 



E, = B.H* + B^H^ + BsH" + • . . . 



Il faut donc que dans cette région E^ soit négligeable et que 

 par conséquent $ se réduise à <ï>o . 



Les hypothèses que nous avons faites permettent donc de 

 rendre compte d'un des aspects importants de l'aimantation 

 dans les champs faibles : laproportionalité au cube du champ de 

 l'énergie dépensée dans les petits cycles. On peut résumei- par 

 la proposition : Lorsque, dans un intervalle des champs autour 

 de l'origine la probabilité des champs coercitifs de toute gran- 

 deur est la même et que la probabilité du déplacement de l'ori- 

 gine des champs que subissent les cristaux élémentaires de la 

 part des éléments voisins est indépendante de la grandeur de 

 ce déplacement, l'énergie dépensée dans les petits cycles est 

 proportionnelle au cube du champ. 



La valeur expérimentale de l'énergie dépensée est : 



il en résulte 



Y. = \m^ 



b= Jl^oï' 



On peut se rendre compte facilement que les hypothèses 

 faites donnent, non seulement l'énergie dépensée, mais encore 

 exactement le tracé parabolique des petits cycles, tel qu'il a été 

 indiqué d'abord par lord Rayleigh (^). La valeur calculée de h 

 est donc bien le coefficient du terme quadratique de l'aimanta- 

 tion initiale. 



Il est aisé de reconnaître comment h peut varier avec la tem- 

 pérature. Considérons la fonction <ï>. L'aire de la surface 

 comprise entre la courbe et l'axe des H donne le nombre des 

 cristaux dont le champcoercitif est compris entre et H. Quand 

 la température varie la courbe se déforme. Si l'on admet, ce 



') Recueil de Constantes, loc. cit. 



