466 ÉTUDE DE l'aimantation INITIALE 



qui paraît nécessaire, que les cristaux élémentaires qui ont le 

 même champ coercitif à la température ordinaire ont aussi la 

 même variation thermique du champ coercitif, non seulement 

 l'aire totale mais encore les aires élémentaires, correspondant 

 à ceux des cristaux dont le champ coercitif à la température 

 ordinaire est compris entre Hc et Hc -f ^Hc, restent invariables. 

 Les valeurs de <î> varieront donc en raison inverse des inter- 

 valles de champ coercitif des aires élémentaires. 



Si l'on fait l'hypothèse, arbitraire assurément mais assez 

 plausible, que tous les champs coercitifs ont la même variation 

 thermique on peut dire plus simplement : Les valeurs de <i>, 

 des différents groupes de cristaux de même champ coercitif, 

 et en particulier 4>o, varient en raison inverse du champ coer- 

 citif. 



Pour ce qui concerne le facteur U*, on trouverait de même, 

 en raisonnant sur la courbe représentant ^i" en fonction de H, 

 (lue W est en raison inverse de l'intensité d'aimantation L En 

 effet, les déplacements de l'origine du champ qui sont produits 

 par des aimants d'intensité d'aimantation égale à I sont évi- 

 demment proportionnels à L 



Le produit W I est donc indépendant de la température et, 

 en détiintive, le terme b est inversement proportionnel au champ 

 coercitif. Il faudrait donc, pour vérifier cette théorie, connaître 

 la variation thermique du champ coercitif du nickel. Malheureu- 

 sement cette étude n'a été faite ni pour le nickel ni pour aucun 

 autre métal. Force est donc de recourir encore à la pyrrhotine. 

 Pour cette substance (^) les expériences faites entre la tempé- 

 rature ordinaire et le Point de Curie indiquent une décroissance 

 du champ coercitif proportionnelle à celle de l'aimantation à 

 saturation. Les mesures sont assez grossières, surtout dans le 

 voisinage du Point de Curie, mais la loi trouvée est à priori 

 vraisemblable puisque le champ coercitif résulte probablement 

 de l'action des aimants élémentaires voisins sur celui qui est 

 considéré. Si nous admettons cette loi pour le nickel et si, ce 

 qui est sans doute plus arbitraire, nous étendons sa portée non 

 seulement au champ coercitif normal mais à tous les champs 



') J. de Phys., 4e série, t. IV, p. 842, 1905. 



