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sorte limité «lans an plan. On explore aiusi diverses régions, el le faisceau 

 n'est dévié t| no si l'on place l'aimant vis-à-vis ou au-dessus de c'. 11 sullil 

 alors d'un champ que l'on peut estimer à une vingtaine «le gauss pour 

 faire passer la tache orangée (Tune paroi à l'autre de D. 



Ce prolongement non déviable «lu rayon sensible au champ magné- 

 tique ne semble pas éleclrisé. En effet . la tache observée sur l'écran de wil- 

 lemitc ne change ni de position, ni de forme, ni d'intensité, que l'écran 

 soit ou non relié à la cathode. Au contraire , la tache phosphorescente pro- 

 duite par le rayon canal, tache très intense lorsque l'écran est au potentiel 

 de la cathode, disparait presque totalement quand cet écran n'est pas 

 chargé négativement. L'explication de ce dernier fait est très simple si l'on 

 remarque que les ions positifs formant le rayon canal doivent perdre une 

 partie de leur force vive lorsqu'ils s'éloignent de la cathode secondaire c'. 

 Déplus, si l'on louche les parois de l'ampoule D au-dessous de c. on 

 déplace fortement le rayon canal sans modifier l'autre faisceau. • 



J'estime toutefois que de nouvelles expériences sont nécessaires pour 

 pouvoir certifier que le faisceau positif déviable a perdu sa charge en tra- 

 versant la cathode secondaire. 



S G. Comme au-dessous de c' il u'\ a pour ainsi dire pins de rayons 

 cathodiques, on peut penser que le faisceau attiré par c' n'est déviable 

 qu'au milieu d'une atmosphère de corpuscules cathodiques. L'expérience 

 suivante justifie pleinement cette hypothèse. 



On produit un faisceau cathodique étroit et incliné, ne tombant pas sur 

 c. Si l'on approche un aimant de c', de manière à éloigner davantage le 

 faisceau cathodique, on ne voit pas de déviation du faisceau positif. Si l'on 

 inverse le sens du champ, on obtient uue grande déviation au moment 

 où le bord du faisceau cathodique atteinl c'\ enfin la déviation diminue <]<•> 

 ■ pie le faisceau cathodique a dépassé c'. 



\n contraire, si le faisceau cathodique émané de c est dans l'axe du tube 

 el se trouve suffisamment large pour que le déplacement <\f<-f faisceau . quand 

 on approche un aimant de c', n'empêche pas des corpuscules cathodiques 

 de pénétrer jusque près de c', on obtient aisément la déviation du faisceau 

 positif dans un sens ou dans l'autre, normalement aux lignes de force, er 

 toujours en sens inverse de la déviation ih's rayons cathodiques. 



Le faisceau positif déviable parait d'ailleurs exister sur toute la longueur 

 de l'ampoule B, entre la cathode principale cel la cathode secondaire c'. Eu 

 ellei . si I on l'ail agir dans n'importe quelle région de l'ampoule entre c el c' 

 un champ magnétique, on observe sur l'écran de willemite ou sur la pa- 

 né, de 1) la tache due au faisceau déviable, à condition toutefois que le champ 

 magnétique n'empêche pas les rayons cathodiques issus de g de parvenir 

 jusqu en <•'. Si l'on (ail agir pies de la cathode c un champ assez intense 

 pour écarter notablement le faisceau cathodique, la tache déviable dispa- 



