— 316 — 



la très faible déviation est ainsi expliquée, mais l'effet est très petit. Au con- 

 traire, pour le faisceau très déviable, on obtient un déplacement de sens op- 

 posé. 



Une autre observation très simple établit d'une façon incontestable que 

 le champ électrique n'est pas sensiblement modifié par les déplacements 

 des corpuscules cathodiques. Avec un aimant placé près de c', on amène les 

 rayons cathodiques émanés de c' sur la paroi de l'ampoule B, à quelques 

 centimètres de c', où ils forment une toute petite tache. Si, d'autre part, on 

 approche de la cathode principale c un autre aimant, agissant sur le fais- 

 ceau principal sans agir sur le rayon émané de c' qui est en dehors du 

 champ du second aimant, on constate que la tache formée sur la paroi de 

 B par ce dernier rayon reste sensiblement invariable en position et ne change 

 pas de forme. Donc, pratiquement, le champ électrique près de c' peut être 

 considéré comme invariable. 



En résumé, il est impossible d'expliquer les phénomènes par une mo- 

 dification du champ électrique, en premier lieu parce que cette modification 

 est à peu près insensible, et en second lieu parce que, quelle que soit la 

 cause d'une variation du champ, cette variation produirait une déviation 

 de même sens pour le rayon canal et pour l'autre faisceau positif, — ce qui 

 est contraire au résultat expérimental. 



3° Il ne parait donc pas possible de rendre compte des expériences 

 autrement que par une action directe du champ magnétique sur les cor- 

 puscules formant le faisceau déviable. Pour expliquer la grande déviation 

 au moyen des plus petits corpuscules positifs actuellement connus , possé- 

 dant une masse égale à celle de l'atome d'hydrogène, il faut supposer que 

 ces ions ont des vitesses très faibles. 



Cherchons la condition pour que le faisceau positif attiré par c', sup- 

 posé formé par des ions partant du repos, ait une déviation magnétique 

 égale à celle du faisceau cathodique issu de la même cathode c'. D'une 

 part, le rayon de courbure est proportionnel à la vitesse et à la masse. 

 D'autre part, la vitesse est proportionnelle à la racine carrée de la chute 

 de potentiel traversée. Donc, pour qu'une masse 9000 fois plus grande 

 que la masse d'un électron négatif subisse la même déviation, il faut 

 qu'elle prenne une vitesse 2000 fois plus faible. Or, sous l'action d e la ch ute 

 totale du potentiel, la vitesse acquise par un ion positif sera y/aooo fois 

 plus faible que celle d'un électron négatif; il faudra donc, po ur ob server la 

 même déviation, que la vitesse de l'ion positif soit encore \Zaooo fois plus 

 petite <pie la vitesse qu'il possédera en arrivant sur c', et. pour cela, \l 

 faudra que l'ion ait parcouru seulement le -^- de la chute de potentiel auprès 



de la cathode c'. 



Si l'on Fait agir l'aimant précisément en c', il est inadmissible que les 

 ions positifs .lient parcouru seulement le deux-millième de la chute de po- 

 tentiel. En admettant même (ce qui est certainement exagéré) que les ions 



