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Notons en passant qne 



1° les valeurs de p sont données par la formule 



z 



kp2=kPi — 



18,4 



et nous avons montré précédemment que ces valeurs sont 

 vraisemblablement trop faibles ; 



2" avec des valeurs de p plus grandes, la variation de q 

 s'accentue ; de même si les températures réelles sont infé- 

 rieures à celles que nous avons adoptées, ce qui est pro- 

 bablement le cas. En effet, par suite du défaut de venti- 

 lation du thermog-raphe, la température enregistrée pen- 

 dant les ascensions des ballons-sondes est trop haute ; cette 

 erreur systématique augmente avec l'altitude, comme l'ont 

 démontré MM. Assmann et Hergesell ; 



3'^ enfin M. Dewai' a fait observer que, d'après la loi de 

 Dalton, chacun des gaz qui composent l'air doit avoir, à 

 une hauteur et à une température données, la même pres- 

 sion que s'il était seul, la pression décroissant d'autant 

 moins vite, toutes choses éf/ales d'ailleurs, que la densité 

 est plus faible. Le savant anglais en conclut que dans la 

 haute atmosphère, il ne doit plus rester que des traces 

 d'oxyg"ène et d'azote, probablement à l'état liquide, avec 

 des gaz plus volatils, parmi lesquels l'iiydrog-ène. (V. Revue 

 générale des sciences, du 3o janvier 1908, p. ioo-iot.) 



Ainsi, à mesure qu'on s'élève, la pression atmosphérique 

 dimiinie ; de ce chef, la densité de l'air diminuerait si la 

 température restait constante ; mais quand l'altitude aug-- 

 mente, la température s'abaisse, d'où il suit que la den- 

 sité croîtrait si la pression restait constante. Le calcul 

 ci-dessus montre que, des deux facteurs p et T, qui in- 

 fluent en sens contraire sur la variation de la densité o, 

 c'est, à une certaine hauteur, la diminution de T qui 

 l'emporte ; la densité de l'air, après avoir diminué jusqu'à 

 3o ou 00 km., augmenterait ensuite de (3o-8o km. Les 



