— 364 — 



celles du xénotime ; quelques-unes présentent un léger élargissement ou plu- 

 tôt deviennent un peu plus floues : ces variations sont très difficiles à 

 observer. 



b. Alors que le spectre des vibrations normales au champ donne un phé- 

 nomène de même nature, quoiq ne en général d'un autre ordre de grandeur 

 que l'effet Zeeman, il n'en est plus de mémo du spectre des vibrations extra- 

 ordinaires parallèles au champ. 



Nous observons en effet non plus seulement des modifications symétri- 

 ques , mais encore toutes les formes de dissymétrie : élargissements et dou- 

 blets dissymétriques, déplacement du maximum d'absorption d'un seul côté 

 avec déformation de la bande, affaiblissement de l'intensité sans déplace- 

 ment visible. Le sens des dissymétries est indépendant du sens du champ. 



Dans la tysonite, une bande du spectre extraordinaire 6s5 fift, la vibra- 

 tion étant parallèle au champ, donne un doublet dissymétrique d'écarte- 

 ment considérable (o fip, 5 pour un champ de 28000). 



2° Axe du cristal parallèle au faisceau lumineux. 

 Le spectre ordinaire est seul visible. 



c. Considérons d'abord le spectre des vibrations ordinaires normales au 

 champ; nous observons un phénomène très important: bien que les vibra- 

 lions ordinaires aient par rapport au champ la même orientation que dans 

 le cas précédemment étudié (a) , les bandes se comportent d'une façon toute 

 différente et leurs variations, en général dissymétriques , n'ont absolument au- 

 cun rapport avec les modifications symétriques obtenues dans le premier cas : 



Par exemple : la bande 522, 1 5 qui précédemment donnait un doublet 

 symétrique aussi écarté que les raies D, se déplace très légèrement vers le 

 violet et se déforme en même temps. 



Nous verrons dans J'expose de la théorie de ces phénomènes que la varia- 

 bilité des modifications présentées par le spectre des vibrations ordinaires 

 normales au champ , suivant l'orientation de l'axe du cristal , est une cou- 

 séquence du dichroïsme et de l'existence à l'intérieur du cristal , lorsque le 

 champ est excité, d'une composante de la force électrique normale au champ, 

 et longitudinale par rapport au faisceau lumineux. 



Il est clair que, dans ces conditions, les modifications des bandes devront 

 dépendre non seulement du spectre que l'on observe , mais aussi du spectre 

 longitudinal (correspondant à des vibrations parallèles à la direction du 

 faisceau). Suivant l'orientation de l'axe optique , ce spectre longitudinal sera 

 le spectre ordinaire, c'est-à-dire le même spectre que celui que l'on observe 

 ou sera le spectre extraordinaire; dans le premier cas (a), les modifications 

 sont symétriques comme dans les corps isotropes; dans le second cas (c), 

 des dissymétries apparaissent dès que les bandes provenant des mêmes élec- 

 tions n'occupent pas exactement la même position dans les deux spectres. 



d. Le spectre des vibrations ordinaires parallèles au champ présente éga- 



