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lement toutes les formes de modifications symétriques et dissymétriques. 

 Les écartements de certains doublets sont considérables. 



Biréfringence magnétique. — L'axe étant parallèle au faisceau, le cristal 

 se comporte en dehors du champ magnétique comme un corps isotrope et 

 propage sans altération une vibration rectiligne d'orientation quelconque. 

 Il n'en est plus de même dans le champ magnétique; une vibraîion rectili- 

 gne est transformée en une vibraîion elliptique. 



Cette biréfringence magnétique peut se mettre en évidence par une ex- 

 périence identique à celle qui a été réalisée par MM. Voigt et Wiecherl (l) 

 avec la vapeur de sodium; on place la lame cristalline entre deux niçois 

 croisés à 45° de l'horizontale et on projette sur la fente du spectroscope 

 l'image d'un compensateur de Babinet placé entre les deux niçois et orienté 

 de manière que la frange centrale soit horizontale, c'est-à-dire normale à la 

 fente; on voit alors dans toute l'étendue du spectre une ligne noire corres- 

 pondant au point où la frange coupe la fente. Aux environs des bandes, on 

 constate que lorsque le champ est produit , la ligne noire se disloque , et 

 que, par conséquent, une différence de marche s'est produite entre la vibra- 

 tion parallèle et la vibration normale au champ. Gomme dans le cas de la 

 vapeur de sodium, le phénomène s'explique dans ses moindres détails par 

 l'effet simultané de la dispersion anomale et de l'inégalité des modifications 

 produites par le champ sur les bandes suivant que les vibrations sont pa- 

 rallèles ou normales au champ. 



Avec un cristal de o millim. , 8 d'épaisseur et un champ de 27,000 gauss , 

 la différence de marche atteint i/3 À à l'intérieur de certaines bandes; 



3° Axe optique normal au champ magnétique et au faisceau lumineux. 



e. Le spectre extraordinaire formé par les vibrations normales au champ 

 présente des modifications plus ou moins dissymétriques, pour la même 

 raison que le spectre ordinaire dans le cas (2 , c). 



f. Les bandes du spectre ordinaire , la vibration étant parallèle au champ, 

 se comportent exactement comme dans le cas (2 , d). 



Le tableau ci après résume les modifications observées pour deux des 

 principaux groupes du xénotime et pour la tysonite dans un champ ma- 

 gnétique évalué à 254&0 unités C.G. S. 



Le champ a été obtenu en mesurant le flux magnétique qui traverse une 

 petite bobine placée entre les pôles, lorsque l'on renverse le courant dans 

 les bobines de l'électro-aimant. 



Les longueurs d'onde ont été mesurées par comparaison avec le spectre 

 du fer. 



Nous exposerons dans une prochaine communication les changements 

 observés dans la direction des lignes de force du champ magnétique. 



M W. Voigt, Wied. Amm. } 67, 1899, p. 345. 



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