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cet écartemenl est proportionnel au champ, on peut, en mesurant avtec 

 précision le décalage des composantes de la bande fine 5aa,i5 et com- 

 parant ce décalage à récarlement du double! précédemment observé (i.i.a I, 

 obtenir une valeur plus exacte du champ magnétique à l'endroit où se 

 trouve le cristal. Pour les nombres renfermés dans le tableau ci dessus, la 

 valeur du champ évaluée avec la bobine a été trouvée égale à i63so, 

 tandi8 qu'évaluée par le déplacement de la bande U •>.•>. pp. i5 , elle serait seu- 

 lement de i43oo; celte dernière valeur est probablement plus exacte. J'ai 

 indiqué dans le tableau les valeurs approchées du rapport de la charge à 

 la masse des électrons en prenant pour le champ la valeur 1 'i3oo. 



111. Polarisation rotatoire magnétique 



Les phénomènes de polarisation rotatoire magnétique dans le xénotûne 

 sont intimement liés aux variations que les bandes d'absorption subissent 

 dans un champ magnétique. 



L'expérience suivante met en évidence la polarisation rotatoire magné- 

 tique dans une lame normale à l'axe. On fait tomber sur une lame, d'en- 

 viron 1 millimètre d'épaisseur, un faisceau de lumière blanche polarisée 

 rectilignement. Un rhomboèdre de spath, placé devant la fente du spec- 

 troscope, donne dans l'oculaire deux plages conliguës, polarisées dans 

 deux directions rectangulaires, qui ont même intensité si le polariseur est 

 convenablement orienté. En produisant un champ magnétique d'environ 

 i5ooo unités, dont les lignes de force sont parallèles au faisceau incident 

 et à l'axe optique de la lame cristalline, on voit les bandes du spectre or- 

 dinaire d'absorption changer d'aspect. Dans l'une des plages de l'oculaire, 

 toutes les bandes correspondant à des électrons négatifs deviennent plus 

 noires en leur milieu, plus étroites et plus nettes, la luminosité augmen- 

 tant sur les bords; au contraire, les bandes d'électrons positifs deviennent 

 plus pâles et paraissent s'étaler. L'inverse a lieu dans l'autre plage et 

 l'effet change de sens en même temps que le champ magnétique. 



On observe ainsi que départ et d'autre de chacune des bandes qui donnent 

 un décalage entre les deux composantes correspondant à des vibrations 

 circulaires inverses, le pouvoir rotatoire est positif (dans le sens du courant 

 magnétisant) si la bande correspond à des électrons négatifs, et négatif si 

 la bande correspond à des électrons positifs. Au milieu de chaque bande ou à 

 l'intérieur du doublet formé par les composantes de certaines d'entre elles, 

 le sens de la rotation est inverse du sens de la rotation en dehors de la bande. 



La polarisation rotatoire magnétique devant résulter de la différence de 

 phase que prennent, lorsque le champ est excité, deux vibrations circu- 

 laires inverses, on peut mettre en évidence cette différence de phase par 

 une modification de l'expérience de MM. \ oigt et Wiechert décrite précé- 

 demment, en plaçant «levant le compensateur une lame quart d'onde in- 



