"228 lUJLLFTIN DE LA SOGIKTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 



M décrit l'arc HMoH',daHs un sens, puis dans le sens opposé, et 

 {■v{ arc diminue à mesure (pie y augmente. 



Pour a = p , V = o; 



après une série d'oscillations autour de Mo, -M demeure en ce point, 

 qui est un centre de libration. 



Mo, toujours dirigé vers S, décrit autour de P, dans le sens direct, 

 un tour entier du cercle p, dans le temi)s de la révolution de (P) 

 autour de S. Ainsi : 



Rétrogrades (huant ta période I, tes rot(dions des nébuleuses pta- 

 nétaires ont pu changer de signe durant ta période IL 



Dans ce cas, les révolutions dans un système (P) seront 



rétrogrades pour les satellites extérieurs, les plus anciens ; 



directes pour les salelliles intérieurs, les plus récents. 



La condition (2) implique, pour une vitesse initiale donnée, un 

 diamètre assez grand ou une attraction assez forte. 



Elle a pu être satisfaite dans les nébuleuses des planètes exté- 

 rieures, les plus grosses ; ou dans les nébuleuses des planètes les plus 

 proches de S. 



Inclinaison des axes planétaires. — La loi de force F ne 

 permet pas de prévoir quelles seront les inclinaisons des axes (non 

 plus que les excentricités) dans des cas donnés. — Mais le cas d'un 

 axe de rotation de (P) rigoureusement perpendiculaire au plan 

 idéal de l'équateur de (S) est si théorique, si exceptionnel, (jue sa 

 proi)abilité est très faible. 



Soit donc, à la fin de la première période, une nébuleuse (P) 

 tournant sur elle-même autour de l'axe QQ', dans le sens rétro- 

 grade. Dès le début de la seconde période, l'attraction F agit comme 

 un frein dans le sens direct, et dans des plans jierpendiculaires i\ 

 l'axe nn', qui est iiarallèle ;i celui 'de la nébuleuse (S). 



