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Substituons, puis iiiLéLjrous. Après un dcuii-Lour de la planète, 



.P2 



1 + 



P)^P ~ P2) 



pi 



f)!' 



1(1MP,C()S2 0+P2 



siu2rj)j^. 



2(10 



P PJ 

 d'où, après le temps / : 



3 (",2 



(/) 5(.) = . ni. 



') 



') l.a lui euiisklérce par l.aplace, uLiliscc par Sceligor, 



F = 



ixrn 



(k très i)etit) 



ne donne pas, pour l'ensemble des planètes, des valeurs de 8 conciliablcs avec les 

 observations. 



Les théories de Maxwell ne peuvent s'appliquer à la gi-avitation. 



Walther Ritz établit les équations du mouvement des planètes comme un cas 

 particulier de sa loi d'électrodynamique générale. Celle-ci contient, sous leur forme 

 primitive, les lois de Weber et de Riemann, retrouvées indépendamment des hypo- 

 thèses faites à l'origine sur la nature des courants de conduction. L'intégration donne, 

 par tour. 



_ ^Ml + 5) _ X + 5 G2 

 " 2co2 ^ 2 ■ p 



. TT. 



Il faut donc prendre X = 7. Si Ritz avait choisi les mêmes unités que Tisserand, 

 cl posé 2co^ =0^, il aurait trouvé X = 1. 



[W. Ritz (1878-1909). Œuvres. XVIII: Recherches critiques sur l'cleclrodynamique 

 ()i-nérnle{190S). — La théorie, provisoire et incomplète, est originale, mesurée et simple ; 

 le principe de la relativité du mouvement y est conservé dans son sens classique ; la 

 notion d'éther disparaît, inutile. — Malgré l'encombrement de ses richesses récentes, 

 la Physique retiendra et achèvera, espérons-le, l'esquisse tentée par un jeune savant 

 qui se fût classe au rang des maîtres, si la mort eût été moins pressée.] 



Voir aussi : H Minkowski, Gesammelte Abhandlungen (1907), t. II, XXX. 



M. Gerber (1902), partant de l'expression d'un potentiel 



P = 



am 



(-9 



retrouve S^ (JNIercure). 



i\I. Walker (1920), se donnant la fonction de Lagrange pour deux particules mobiles, 

 dispose d'un facteur arbitraire qui y figure de manière à déterminer Sj. 



