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lîicii iK' pcniifl (l'aNauccr ([ii(^ l'i^xjjrcssioii I '((>) csL lissez générale 

 l)()iir s'appli(iiuM- à Ions les cas possibles. Lorsque Taïtlioii inutuelle 

 (lépeiid (U^s vitesses el. des aeeélératious relatives, oa piuil prendre, 

 à iMU' (tonslaali^ })rès : 



(.S) P = ^-^} + ^'!^: (X. ,;2 ^ )/. ;.'2) _ p^ _|. p^. 



f jU. ^ {]. M ; m. M, niasses ou charges quelconques, ]iositives ou 

 négatives; }., À', constantes arbitraires, à déterminer selon les con- 

 ditions caractéristiques i]\\ pi-ol)lènie. Pour deux courants fetmés, 

 À [ '/.' = 1.] On néglige ainsi les tei'ines d'ordre snpérieur. ') 



Po, d'où dérivent les lois de Newton et de Coulond), donne rigou- 

 reusp:ment l'elTet statique; P tient compte de l'ellet dynamique, eu 

 particulier de la loi d'Ampère. [\ sera i)Ositii' ou négatif selon que 

 l'effet dynamique est uiu^ attraction ou une répulsion. 



Dans cet ordre d'idées, la liaison prévue et coni'oj'me aux tliéo- 

 l'ies récentes sur la constitution de la matière s'établit ainsi : 



L(t hunièrc cl ht (/r(ii)il<tlion soni deux pliénomnics de nicinc iidliirc 

 on deux, nmnifcsialions r/'//// rncinc phénomène. L'énergie (/niuiliiine 

 rayonne de Ions les corps. 



La n il esse de la (/ranilalion esl étjale à celle de la lainière el de 

 Fonde éleclromagnéliqnc. Les aberr<dions lumineuse cl (jraviliqae 

 sonl égides. 



A loul polenlicl grnviliqne on peni faire correspondre un poientiel 

 éleclromagnéliqnc, el réciproqnemenl. 



C.omparons deux potentiels de môme forme P, et posons 



(9) Xc-. fnwi' = ±ee.'. (C. G. S.) 



[e, c', charges électriques, en //. e. m. ; 

 m, m', masses gravitiques, en g. ; 



servation le temps u — j. En électrodynamique, on est coiiduil ainsi à la notion des 



poienltch rrlardés (Gauss, Riemann, C. Neumann ; Lorentz). Mais, dans les lois d'ac- 

 tion des courants fermés, les termes du premier ordre ont une somme nulle (Ritz). 



') D'autres ajustements ont été proposés par F. Neumann, Grassinann, Holnilioltz, 

 Clausius, etc. 



