L. MAILLARD MOIIVKMENT yUASI NKVVTONlIiN ET tiKA\ H 



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(J, coiislaiih^ (les aires.) 



Si y. /. M - A-, 



il s'onsnil 



Pc 



J^ = Jj.p, 



- 2 G2 ^//). 



la 



La loi (ralli'ac.liou dérivant de \\ -t- Pc (^st 





6 (J2 



1 + Tr • P 



_ f-^'' 



,.2 



(i d^" 



elle coiiLieiU v\\ particulier <ï> 



f;.//? 

 /... 



1 +7 



2/- 



(cas de Mercure). 



Ainsi, le Icrmc en /■ - ^ {ou r ~'^) (ijoiilé à la loi de Newton rsl 

 (le l'ordre du e(uré de Vabeiralion. 



2° Dans le cas d'une propagation rectiligne de la lumière 

 {v = /■' = c), r énergie einéiique est constante. J /effet dynamique 

 aniude l'effet statique ; cette propriété définit la constante c. 



Si la lumière se meut dans les milieux illimités 1 et 2 (densités 

 d^ et d,, potentiels Cj et C^), séparés par une surface infiniment mince, 

 le rapport des sinus à l'incidence et à la réfraction est 



selon la théorie de l'émission (Newton-Maupertuis) : p = —^ ; 



^ 1 



selon la théorie des ondulations (Huygens-Fermat) : o = rr- 



Dans le premier cas, le principe de la moindre action est appli- 

 cable. A la manière de Maupertuis (qui néglige la courbure du rayon 

 au passage de 1 à 2), l'action d'une particule lumineuse est 



P = 



ni2 Vg 





d'où 



(puisque ln-^ \\- = m, V./). 



Les deux théories sont alors compatibles. Les grains d'énergie 

 sont imis constamment, dans tous les sens, par les charges élec- 

 triques ; ils vibrent sous l'influence du champ électromagnélique ; 

 leur trajectoire moyenne est rectiligne. L'ether, ce « sujet métai)hy- 



