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L"a\:iiic(' (lu périhélie est (1()iiiuh>. pour iiii toiii'. ]);ir 



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valeur ideulique a (/ ). 



La l'oriiie (12) ne s'adapte ni au caleul de n de la lune, ni à eeliii 

 de des j)lauèLes en vénérai. (I^lle donne o.j = 4" et o^ = 1 ", .").) 

 C'est que le terme complémentaire rii*i(le ne peut tenir eom])le de 

 l'ensemble des aelions ])erturbatrices. 



Examinons les deux effets physiques signalés par M. Einstein, 

 savoir 



fo la déviation des rayons lumineux dans un champ gravitique, 



2*^ le déplacement des raies du spectre solaire. 



1° M. Einstein ai)plique le principe d'Huygens à un rayon lumi- 

 neux, d'origine stellaire. j)énétraut dans le champ du soleil. ^) 



Comme celle de Newton, l'optique de ^I. Einstein satisfait au 

 principe de la moindre action ; il n'en est pas ainsi de la théorie 

 d'Huygens. L'appliquer au problème, c'est concilier implicitement 

 les deux théories et présupposer une déviation. Pour un rayon stel- 

 laire passant dans le voisinage du soleil, à la distance périhélie q, 



4G- 

 cette déviation est alors mesurée par le petit angle = 



D'autre part, une masse électromagnétique m, soumise à l'attrac- 

 tion du soleil, est déviée ; le mouvement est hyperbolique, parabo- 

 lique ou elliptique suivant que /q est supérieur, égal ou inférieur 



9 C- 



à 2G^ ; dans le premier cas, la déviation totale est ^— = \ S- 



q 



L'accord se rétablit si Ton prend (3", p. 246) : 



p _ '-^y-^ï _ '>p 



') Newton déjà liait les phénomènes de réfraction et d'attraction (Les Principes 



MATHÉMATIQLIJS UE LA PHILOSOPHIE NATURELLE, L. I<=^ XIV"« SeCtiOn) : Un COrpUS- 



cule lumineux attiré (oj poussé) normalement d'un milieu vers l'autre, décrit un petit 

 arc de parabole, à la manière d'un projectile de Galilée. 



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