34 SUR LA DOUBLE RÉFRACTION DE LA LUMIÈRE 



bien que dans ces direclions l'élasticité puisse être mo- 

 difiée par la compression, comme le corps est homogène, 

 la modification doit être la même pour toutes les direc- 

 tions comprises dans ce plan. La surface d'élasticité est 

 donc un ellipsoïde de rotation allongé, dont le grand axe 

 est dirigé suivant l'axe de la lame vibrante. On sait de 

 même qu'au moment d'une dilatation, cette surface sera 

 un ellipsoïde de rotation aplati. Ainsi lorsque, dans une 

 section, une dilatation succède à une contraction, l'el- 

 lipsoïde allongé se transforme en un ellipsoïde aplati, en 

 passant par une sphère: la surface d'élasticité éprouve 

 donc une série de transformations et oscille, pour ainsi 

 dire, entre ses deux formes extrêmes. La grandeur rela- 

 tive des axes des ellipsoïdes ou, si l'on veut, la défor- 

 mation de la sphère dépendent du maximum de dilatation 

 et de contraction qui a lieu dans la section considérée. 



Par conséquent, lorsqu'on fait passer un rayon pola- 

 risé au travers d'une lame vibrante, perpendiculairement 

 à l'axe de la lame et à sa surface, une section de la lame 

 se comporte comme une lame d'un cristal bi-rélVingent 

 taillée parallèlement à l'axe, et qui serait placée de manière 

 à ce que l'axe du cristal soit parallèle à l'axe de la lame 

 vibrante. Seulement le degré de bi-réfringence de chaque 

 lame doit être considéré comme variable de l'une à l'au- 

 tre et variable aussi très-rapidement avec le temps. 



Or, lorsqu'un rayon polarisé traverse une lame de cristal 

 parallèle à l'axe, si le plan de polarisation du rayon est 

 parallèle à l'axe ou lui est perpendiculaire, le rayon ana- 

 lysé reste éteint ; si, au contraire, le plan de polai i.-alion 

 fait un angle de 45° avec la lame de cristal, l'éclairement 

 ou la coloration de la lame atteint son maximum. 



il résulte de ces considérations, comme troisième con- 



