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Ijoint de lumière extrêmement faible, c'est-à-dire en se 

 plaçant dans les conditions mÎMiies pour lesquelles on re- 

 cherclie ici l'ouverture de la pupille, on fermait graduel- 

 lement le diaphragme variable de l'objectif jusqu'à l'in- 

 stant où une diminution appréciable survenait dans l'in- 

 tensité du point lumineux évanescent. On notait alors 

 l'ouverture du diaphragme objectif, d'où il était facile de 

 conclure celle de Tanneau oculaire, et, par conséquent, 

 le diamètre égal de la pupille, mise pour l'observation 

 dans le plan de l'anneau. Il est évident que la première 

 diminution de lumière a lieu peu après que l'anneau 

 oculaire a cessé de déborder la pupille. Nous avons l'in- 

 tention de continuer ces expériences. 



L'unité d'éclat stellaire que nous avons définie paraît 

 être convenable numériquement : elle donne, pour les 

 étoiles visibles à l'œil nu des nombres qui expriment im- 

 médiatement leurs rapports d'intensité avec la plus pe- 

 tite des étoiles visibles de la même manière. Le point de 

 départ pour la mesure de l'éclat des objets télescopiques 

 se trouve précisément marqué par l'étoile avec latiuelle 

 commence la chaîne d'intensités décroissantes de ces ob- 

 jets. Il est vrai que, pour ceux-ci, le chiffre d'intensité est 

 fractionnaire, mais on peut éviter le petit inconvénient de 

 notation qui en résulte par l'emploi constant des unités 

 décimales. 



il faut aussi compter pour un avantage que l'unité n'é- 

 tant pas arbitraire, mais liée simplement à notre faculté 

 de voir, il sera plus facile de s'entendre que si l'on eût 

 pris quelque unité arbitraire, par exemple, une étoile de 

 première grandeur: car laquelle choisir? et qu'est-ce 

 précisément qu'une étoile de première grandeur? 



Cependant, sans être arbitraire, notre unité est sus- 



