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autres ; nous dirons alors que le système est « chronométré », 

 suivant l'heureuse expression de M. Cailler. Imaginons mainte- 

 nant un second continuum S', identiques à S, c'est-à-dire géomé- 

 tré et chrononiétré comme lui. et supposons que ces deux milieux 

 sont en mouvement relatif. Au moment où l'un des points A, B, 

 C,... passera dans le voisinage immédiat de A', B', C',... nous 

 postulerons qu'il est possible de mettre leurs horloges à l'heure 

 '( instantanément)), et, instantanément, les deux systèmes seront 

 synchronisés. Quel que soit le mouvement relatif de S et S', les 

 temps t et t' s'écouleront désormais identiquement. C'est ce 

 (}u'on exprime par les égalités : 



dt -= dt' , *-=<'; 



autrement dit, le temps est en covariant, tout comme l'élément 

 de ligne. 



Ainsi, la Mécanique classique repose sur une doahlecorariance, 

 ce qui signifie que la notion de temps y est essentiellement dif- 

 férente de la notion d'espace, et ne peut jamais se confondre 

 avec elle. 



C'est là une conséquence fondamentale de la notion de corps 

 solide parfait. 



Mais voici encore une autre conséquence importante : 



Envisageons une figure solide F' quelconque, tracée dans S'. 

 Des observateurs entraînés avec le système, donc au repos 

 relativement à F', pourront déterminer à l'aide d'instruments 

 de mesure, c'est-à-dire de corps solides appropriés, la forme de 

 la figure F'; ils trouveront, par exemple, que c'est une sphère; 

 nous dirons qu'on a établit la conûgm-àtion géométrique F de 

 F'. Considérons maintenant les observateurs liés à S ; ils verront 

 la figure F' en mouvement. Comment feront-ils pour déterminer 

 sa configuration V Ils rechercheront quels sont les points de S 

 (lui « coïncidaient », à un même instant t, c' est-k-d\re simultané- 

 ment, avec les différentes parties de F' ; l'ensemble de ces points 

 formera une ligure F que nous appellerons la configuration 

 cinématique de F'. 



On a nécessairement: 



V. = F„ , 



