LES BASES DE LA PHYSIQl E MODERNE 19 



Supposons d'jibord A et B au repos dans l'other. Pour régler 

 leurs montres, ils conviennent que A enverra un signal à B (luand 

 sa montre marquera une certaine heure t^; soit ^^ l'indication 



de la montre de B au moment où B aperçoit le signal ; on a 

 t = t. -p T, T étant le temps qu'emploie la lumière pour aller 



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de A à B. Puis, B, à son tour, envoie un signal à A au moment 

 où sa montre marque t'^; soit t'^^ = ^^ -j- t l'indication de la 



montre de A lorsqu'il reçoit le signal. En additionnant, on trouve 



T est ainsi déterminé et on i)eut régler les montres. Si, main- 

 tenant, les observateurs ont une translation comnmne dans 

 l'éther, et s'ils emploient la méthode précédente, leurs montres 

 seront mal réglées, puisque A, par exemple, ira au devant de la 

 lumière qui vient de B. tandis que B fuira la lumière qui vient 



AB 



de A. La lumière ira de A à B en un temps tzt^i tandis qu'elle 



AB 



mettra un temps 7:3^ pour aller de B à A. En échangeant les 



signaux comme ci-dessus, on aura : 



Mais, si l'expérience ne permet pas d'observer les termes en 



( - 1 tout se passera comme si les observateurs étaient au repos 



absolu dans l'éther. Néanmoins, comme les montres seront mal 

 réglées, Lorentz dit qu'elles ne marqueront que le temjxs local, 

 par opposition au temps vrai que des expériences plus déli- 

 cates pourraient déceler. 



C„. La Théorie de Lorentz après l'expérience de Michel- 

 son ET morley. Ces expériences plus délicates ne devaient pas 

 tarder à venir. Ce furent les célèbres recherches de Michelson 

 et Morley (1887). Ces physiciens tirent interférer des rayons qui 

 avaient parcouru des trajets différents, parallèlement et perpen- 

 diculairement au mouvement de la Terre, après s'être réfléchis 

 sur des miroirs; chacun des trajets approchant d'un mètre, et 



