LES BASES DE I-A l'HYSIQUE MODERNE 93 



euclidioniitunciit notre système S. De même, les observateurs 

 liés 11 S' pourront géométrer euciidiennement le leur. La ques- 

 tion fondamentale qui se pose maintenant est la suivante : quelle 

 sera la contiguratio'n cinématique (§ 1 ) de S' pour S et celle de 

 S pour S'? Les équations de transformation permettent de ré- 

 pondre facilement à cette question. On trouve que (Cf. § 1) : 



Seulement, cette disymétrie est réciproque; c'est la relativité 

 qui l'exige. Eu d'autres termes, S et S' se verront l'un l'autre 

 « déformes » de la même manière. Ainsi, par exemple, des 

 sphères apparaissent comme des ellipsoïdes de révolution apla- 

 tis dans le sens du mouvement. Le degré d'aplatissement dé- 

 pendra uniquement de la vitesse relative v des deux systèmes. 



Une remarque encore. Nous avons employé le mot « déformé»; 

 les adeptes de la relativité feraient à ce propos les réflexions 

 suivantes : une figure n'a de forme que relativement à une autre, 

 prise comme terme de comparaison. Si vous employez le mot 

 de a déformé», cela tient à ce que vous vous servez du langage 

 euclidien dans chaque système et que. lorsque vous passez d'un 

 système à 'l'autre, vous conservez inconsciemment ce langage. 

 Mais il serait tout à fait oiseux de croire que la sphère e.st la 

 « vraie » forme de la figure que vous avez liée à S', tandis que 

 l'ellipsoïde que vous apercevez n'en serait que la forme « appa- 

 rente». La distinction entre réalité et apparence est vaine, et 

 il convient de la bannir de la Science, qui est toute relative, 

 c'est-à-dire ne peut établir que des comparaisons. 



En ce qui concerne le temps, les conséquences de la transfor- 

 mation de Lorentz sont encore plus curieuses. Mettons-nous sur 

 S' et supposons qu'une horloge soit liée à S. La dernière des 

 équations [A) donne alors pour un intervalle de temps A^ de 

 S, jugé depuis S' : 



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autrement dit : une horloge en mouvement uniforme va 



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