112 LES BASES DE LA PHYSIQUE MODERNE 



est la. Jréquence apparente v' dans S', de sorte que l'on a la rela- 

 tion : 



,,o\ . 1—2 cos œ 1 



(ià) V = V .; avec v = 7^ 



\ 1 — a- 1 



qui exprime le principe de Doppler, sous sa forme générale. 



V aberration résulte de la seconde des formules (12), qu'on 

 peut écrire : 



(14) cosçj' 



cos (p — CL 



1 — a cosçp 



On pourrait, de la même façon, transformer les équations de 

 Maxwell-Lorentz. Nous n'insisterons pas. 



La relation (13) contient en particulier la célèbre relation 

 entre deux intervalles de temps einsténiens \tc\ àt.. Si, en 

 efï'et, un observateur lié à S' regarde passer devant lui une 

 «horloge», c'est-à-dire une source lumineuse, on doit poser 



9' = .j , d'où, en vertu de (14) : 



cos (p = 3. 



et (13) devient : 



autrement dit, la source lui paraît plus rouge qu'une source 

 identique au repos par rapport à lui. De la dernière relation on 

 tire la relation d'Einstein § 4 : 



V 1 — a- 



En résumé, nous retrouvons les résultats de la théorie de la 

 relativité sous sa forme primitive, c'est-à-dire fondée sur le 

 principe de la constance absolue de la vitesse de la lumière. Ce 

 principe n'est donc pas essentiel, comme on le croyait jusqu'ici. 



Nous arrêtons là ces considérations. Elles suffisent pour mon- 

 trer la possibilité du problème. Nous développerons ailleurs la 

 relativité fondée sur le temps universel. Nous allons poursuivre 

 notre rapide revue, et dire en quelques mots comment Einstein 

 a généralisé la notion de relativité pour attaquer les phéno- 

 mènes de gravitation. (A suivre.) 



