DÉCHAKCÎK DISKUPTIVIO DANS LES GAZ COMPRIMÉS 135 



liaison dépasse celle de production le nonil)rc des ions libres 

 diminue et le gaz perd sa conductibilité. 



Si la décharge disruptive se produit en absence de tout agent 

 extérieur, autre que le champ électrique, le champ seul peut 

 être la cause immédiate ou indirecte de rionisatioii. La pro- 

 duction des ions sous l'influence d'un champ électrique peut 

 s'expliquer de la façon suivante : 



On peut toujours supposer la préexistence au sein du gaz de 

 quelques atomes dissociés en électrons et en ions positifs. Un 

 corpuscule chargé soumis à l'action d'un champ électrostatique 

 subit une accélération ; si sa vitesse devient suffisamment 

 grande, le corpuscule devient apte à dissocier par collisions les 

 molécules du gaz. Telle est l'hypothèse qui forme actuellement 

 la base de la théorie de la décharge disruptive. 



Nous croyons bien faire pour la clarté de cet exposé de repro- 

 duire ici en résumé la théorie de la décharge disruptive basée sur 

 l'ionisation par chocs telle qu'elle a été établie par ïownsend (' ). 



Désignons [)ar X la force électrique agissant dans le sens 

 du déplacement de l'ion négatif, par a la charge de l'ion, par À 

 son libre parcours moyen et par E l'énergie minimum nécessaire 

 pourproduire l'ionisation par choc d'une molécule, on doit avoir 



(1) E = XeÂ . 



Si la pression augmente X diminue. Il résulte de la formule (1) 

 qu'il faut alors augmenter la force électrique Xpour que l'ioni- 

 sation par chocs puisse avoir lieu. 



Pour simplifier la représentation nous supposerons un champ 

 électrique uniforme établi entre deux électrodes planes dont le 

 plateau négatif est illuminé par de la lumière ultra violette. 

 Soit 7. le nombre des ions produits i>ar le choc d'un ion négatif 

 sur un parcours de 1 cm . 



Le nombre total des chocs pour un parcours de 1 cm. est 

 ^X ; aX représentera donc le rapport du nombre des chocs ioni- 

 sants au nombre total des chocs et nous aurons 



(2) «A = f(X£À) . 



') Un résumé de cette théorie a été donné par M. Blanc. Conférences 

 de la Société Française de Physique 1912. Nous en reproduisons les 

 points principaux dans les lignes suivantes. 



