136 DÉCHARGE DISRUPTIVE DANS LES GAZ COMPRIMES 



/étant une fonction qui reste toujours inférieure à l'unité, saut 

 le cas théorique où tous les chocs sont ionisants. 



Le libre parcours X étant dans le cas des gaz parfaits inver- 

 sement proportionnel à la pression du gaz et la charge s de Télec- 

 tron étant constante, la relation (2) peut être mise sous la 

 forme 



La signification de cette formule se comprend aisément: Si 

 l'on élève la pression du gaz dans un certain rapport k, il faudra 

 augmenter le champ X dans la même proportion pour commu- 

 niquer aux ions la même énergie cinétique E le long du trajet 

 parcouru entre deux chocs successifs. D'autre part, il y aura 

 maintenant /.• fois plus de chocs sur un parcours de 1 cm., 

 c'est-à-dire la quantité a se trouve multi])]iée par le mémo 



facteur k ; le rapport - reste donc le même. 



Jusqu'ici nous avons admis que l'ionisation par chocs est due 

 uniquement aux ions négatifs, mais l'expérience montre que, si 

 l'on augmente l'intensité du champ, le nombre des ions qui par- 

 viennent au plateau positif est supérieur à celui que fait prévoir 

 l'équation (3). Cela conduit à l'idée, émise par M. Townsend, 

 que les ions positifs interviennent à leur tour. 



Soient donc n^ le nombre des ions négatifs produits dans 

 l'unité de temps sur le plateau négatif; «„ ~ v le nombre de 

 ceux qui arrivent dans un plan parallèle aux plateaux et situé 

 à la distance x du plateau négatif; v sera le nombre des ions de 

 chaque signe produits par collisions dans la couche du gaz 

 comprise entre le plateau négatif et ce plan d'abscisse x. 



Désignons maintenant par v' le nombre des ions produits 

 dans une couche comprise entre le plan considéré et le plateau 

 positif. 



La somme : 



V -j- v' -h Wy = M 



exprime le nombre total des ions produits entre les deux élec- 

 trodes. 



Utilisons encore, comme ci-dessus, le symbole a pour repré- 

 senter le nombre des ions de chaque signe produits par choc 



