14G DÉCHARGE DISRL'PTIVE DANS LES GAZ COMPRIMES 



Soit Pie plan fixe etP' le plan mobile (voir la tig. 3, pi. IV); 

 celui-ci est en équilibre indifférent. Mais si l'on dispose sur le 

 plan mobile un poids p dont le centre de gravité se trouve à 

 une distance d de l'axe de suspension, l'action de la pesanteur 

 s'oppose ainsi à celle de la répulsion électrostatique et on a la 

 condition d'équilibre entre les deux cou{>les 



(12) pd sina = C,^ . V- , 



7. étant l'angle de déviation correspondant à un potentiel V 

 et C,^ un coefficient, fonction de a, qui dépend des dimensions 

 de l'appareil. 



La distance rf étant une constante pour un instrument donné, 

 on peut mettre l'équation (1) sous la forme : 



(13) Y-=f\,^yp. 



Si l'on remplace le poids p par un autre poids p^ dont le 

 centre de gravité se trouve à la même distance de l'axe de sus- 

 pension on a, pou7- un même angle de déviation, un autre 

 potentiel V, défini par la condition : 



!14) "^1 = ^1, 



P 



La graduation de l'instrument, c'est-à-dire la détermination 

 de la fonction/^ ,^^, se fait à l'aide d'un électromètre absolu. 

 Connaissant les valeurs du potentiel pour un certain poids/;, 

 on peut, au moyen de la formule (14), calculer le potentiel pour 

 tout autre poids p^ . 



Dans le modèle que nous avons utilisé (tig. 3, pi. IV) le plan 

 mobile était formé par une aiguille en aluminium qui por- 

 tait un miroir. Elle était munie d'une ouverture permettant 

 l'introduction des poids et son extrémité inférieure, plongeant 

 légèrement dans de l'huile de vaseline, servait de palette 

 d'amortissement. L'action répulsive s'exerçait sur la moitié 

 supérieure seule de l'aiguille, l'autre moitié était entourée d'un 

 cylindre en laiton, en communication métallique avec elle; ce 

 cylindre la protégeait contre toute action électrostatique exté- 

 rieure. 



