DÉCHARGE UISRUPTIVE DANS LES GAZ COMI'RIMÉS 159 



Mais en y substituant les valeurs de « et [3 déduites de (a) et 



(h) elle devient 



, 1 , Al q)o (XeAp) , ,. 



'* yo (XeAp) (pi (XcA.) ^' Ao (p. (XfA.) ' 



Aq "l 



Il est facile de voir que tant que les chemins moyens Xp et À, 

 restent inversement proportionnels au nombre m des molécules 

 par unité de volume, c'est-à-dire à la densité du gaz, cette 

 expression peut être mise sous la forme 



V = Fimd) (I) 



Il suffit en effet pour l'obtenir de poser dans l'équation (d) 



1 1 V 



1 



Dans ces expressions Oo est la somme des rayons d'une molé- 

 cule et d'un électron (approximativement le rayon d'une 

 molécule, si on néglige la dimension de l'électron) ; Oi est la 

 somme des rayons d'un ion positif et d'une molécule (approxi- 

 mativement le diamètre d'une molécule si l'ion positif est peu 

 différent de la molécule). 



Mais lorsqu'on envisage des gaz fortement comprimés, les 

 relations qui donnent les chemins moyens ne sont probablement 

 plus tout à fait exactes. 



En outre on peut supposer qu'un champ moléculaire X„ vient 

 se superposer au champ extérieur de sorte que l'on a 



V 

 X = - -[- X 



La formule (I) n'est plus alors nécessairement applicable. 



Bien que, dans l'état actuel de nos connaissances, il soit bien 

 difficile de se rendre compte exactement, comment l'ionisation 

 par chocs se produit dans un fluide très dense ; il semble néan- 

 moins assez probable d'après les remarques qui précèdent 

 qu'au fur et à mesure que la densité augmente et qu'on s'ap- 

 proche par exemple de l'état liquide, la loi de Paschen Y= F()>«0 

 doive subir des modifications. 



Toutefois les expériences qui précèdent montrent qu'elle est 

 encore exacte, même dans le cas où les gaz s'écartent considé- 

 rablement de la loi de Mariotte-Gay-Lussac. 



