212 CALORIMÉTRIE DÉS SUBSTANCES FERRO-MAGNÉTIQUES 



On doit donc pouvoir prolonger vers des basses températures 

 la courbe observée au-dessus du Point de Curie, de telle façon 

 qu'elle se rapproche progressivement de la courbe expérimen- 

 tale, sans la rencontrer. Au lieu de cela, pour le nickel et 

 pour la magnétite, la courbe prolongée feu pointillé dans les 

 fig. 25, 27) coupe visiblement la courbe expérimentale à une dis- 

 tance relativement faible du Point de Curie, soit à la tem- 

 pérature de 200" -|- 273 environ pour le nickel et à 350 -f 273 

 pour la magnétite. Pour le fer, il semble au contraire que les 

 courbes ne se rencontrent que vers de plus basses tempéra- 

 tures (fig. 35) conformément à la théorie. 



Fil;. 36. — Chaleurs spéciliques vraies, 

 considéraiion.s lliéoriques. 



On est donc conduit à admettre que le terme magnétique 

 n'épuise pas l'influence du magnétisme sur la chaleur spécifique. 

 Nous avons cherché à représenter dans la figure 36 comment 

 on peut imaginer une décomposition de la chaleur spécifique 

 d'un corps ferromagnétique. La courbe Ct;„, est celle de la cha- 

 leur spécifique vraie observée, Cv^ celle de la substance sup- 

 posée dépoiuUée de son magnétisme. La région (I) correspond 

 au terme magnétique connu, la région (II) à un autre terme, 

 de nature également magnétique, mais inconnu jusqu'à présent. 

 Un terme de cette espèce modifierait la grandeur de la chaleur 

 spécifique vraie à toute température, mais serait sans infiuence 

 sur la discontinuité. 



Pour poursuivre cette indication il faudrait, semble-t-il, ima- 

 giner une hypothèse plausible sur la nature du terme II qui, 

 pour le moment, échappe complètement. 



