DES COUCHES D AD80RPTI0N A LA SURFACE DES LIQUIDES 243 



lange d'étaiii et de mercure, dont le protocole d'observation 

 forme le tableau XII du mémoire de M. Targonski. Nou.s voyons 

 par contre dans cette expérience un curieux exemple de l'ex- 

 trême volatilité des couches minces de mercure étalées sur des 

 supports non volatiles. (Voir la fin du chapitre III.) Si une par- 

 ticule contenait au début, à côté du mercure, des impuretés ou 

 des poussières il n'en reste à la fin, après le départ de tout le 

 mercure, qu'un amas irrégulier de résidus. 



Quant aux gouttes de mercure pur, beaucoup d'expériences 

 de M. Targonski, dans lesquelles la décroissance commence à 

 s'accélérerer vers la fin, mettent en évidence des conditions 

 dynamiques nouvelles qui précèdent la destruction complète 

 d'une goutte dont le rayon a diminué jusqu'à la limite de 

 10^ cm. environ ; d'autres observations par contre non 

 moins nombreuses montrent que la pellicule d'adsorption peut 

 préserver même de très petites gouttes de la destruction par le 

 bombardement moléculaire. 



Si nous supposons que la volatilité 'en absence de toute cou- 

 che d'adsorption est à peu près de l'ordi-e de celle observée par 

 MM. A. Schidlof et A. Karpowicz — quoique ce résultat soit 

 certainement trop faible, surtout en ce qui concerne les petites 

 gouttes — on calcule facilement-en utilisant la donnée : 



^ - i:i,8 X 10-« ^' 



àt ' ^ ciii^. sec 



qu'une goutte dont le rayon primitif est de : 



1,0 X 10"^ cm 



doit diminuer de façon à présenter un rayon de 0,5 X 10" ' cm. 

 au bout de 17 minutes {'). Or une goutte de rayon de 



M La durée r de la diminution s'exprime par la formule : 



dm 

 'df 



Dans cette formule o est la densité du mercure, ripr le rayon primitif et 

 Ofi; le rayon tinal de la goutte. Si nous posons : 



o - i:]S:apr= l,5XlO'^rt«« = U,o X 10'"; '-^ = 13,8 XlO"** 

 nous trouvons: r = envir. 1000 secondes. 



