EFFET DU BOMHARUEMENT MOI.ÉCULAIUE 297 



éclairer les partii'ules avec la iumièro d'un arc voltaique, la 

 seconde pour l'observation des gouttelettes au moyen d'une 

 lunette ; la troisième pour faire pénétrer dans le condensateur 

 les rayons X au moyen desquels on ionisait le gaz. Les particu- 

 les étaient généralement chargées par le frottement pendant la 

 pulvérisation; on pouvait les faire monter entre les plateaux en 

 y excitant un champ électrique approprié. (Méthode Millikan- 

 Ehrenhaft.) 



Pour la durée de chute t^ (sous l'inHuence de la pesanteur 

 seule) et pour la durée d'ascension t„ (sous l'action de la pe- 

 santeur et d'un champ électrique contraire) on a les formules 

 bien connues : 



-, 4 ., Gnav L 



U) mg = - jra'og =- — -' - 



V. étant le facteur de correction de Cunningham y. = \-\-Al/a. 



Voici la signification des lettres ainsi que les constantes em- 

 ployées pour les calculs : m — masse de la particule ; ^ = 981 

 accélération de la pesanteur; a — rayon de la particule ; a = 13,5 

 sa densité; y] — coefficient de viscosité du gaz ambiant: air 

 Yj = l,84XlO-^ hydrogène r] =8,939X10-5 ; L= 0,07322 par- 

 cours de la particule ; e — charge de la particule ; F = V/300f^ 

 intensité du champ électrique, V=98 différence de potentiel en- 

 tre les plateaux du condensateur ; cZ=0,5 distance des plateaux ; 

 A = 0,87 constante de correction de Cunningham ; l — libre 

 parcours moyen des molécules : air Z=9,5X10-^ ; hydrogène 

 Z=l,94Xl0-\ 



On trouvera une discussion de ces formules, soit dans un des 

 mémoires de M. Millikan ('), soit dans celui de M. Schidlof et 

 Mlle Murzynowska (-). 



Des formules (1) et (2) on tire aisément les expressions pour 

 la charge e de la particule 



^ 2700 V2 Ttd 1] ''/g L 'Va t, -f- t, 

 Y \'og k' 2 ti'-to 



') R. A. Millikan, Phij.-<. Zs. 1913. 14. p 796. 



-) A.Schidlof et J. Murzynowska, J.rc/uî;es, 1915, novembre, décembre. 



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