GL'ILLEMINOT. — CONTRIBUTION A l'ÉTUDE DES RAYONS DE SAGNAC. 187 



Le rayonnement 'primaire et le rayonnement secondaire étant dosé 

 à l'aide d'une unit»' fliioroscopique arbitraire que je désignerai par la 

 lettre M, voici pour une intensité constante des RX n" 7-8 incidents 

 Fintensité du rayonnement secondaire mesuré en E (/ïg. 2), suivant 

 l'épaisseur de la lame d'aluminium productrice des RS : 



.T • 111 1 » I • ]• ' ,inm •iiimi f,miii oniiii 



Eitaisseur de la lame do Al iiiadice i > > 



' M M M M 



lut. Huilés de I^S en li (/^. i) ...(.oIS o.ooS^. o,oii'> 0,01 \'i 



Iniciisilés de HS denière le iiltre F <lo ! iiim. » >■ 0,0077 0,008'. 



Uapporl de CCS den\ inl<'nsit.és » » 0,62 o,j8 



Toutes les fois que l'intensité des rayons X derrière le filtre F de 3 mm 

 d'aluminium a pu être déterminée, la valeur de K' a été trouvée voisine 

 de o,Goo. Ce qui donne pour K, o,85o environ, c'est-à-dire le môme coeffi- 

 cient que le faisceau X primaire. 



Ainsi, la première loi qui semble se dégager de ces expériences est 

 la suivante : 



Un faisceau X très filtré et quasi-momchromatique de coefficient de péné- 

 tration K donne un faisceau secondaire de même coefficient de •pénétration 

 K, comme s'il s'agissait de RX diffusés. 



L'étude de l'intensité de ce faisceau S produit par des lames d'alu- 

 minium d'épaisseur croissante va vérifier cette loi. 



Considérons les intensités : o,oo33 M, o,oo8v5 M, o,oi25 M et o,oi4':'- M 

 correspondant au faisceau secondaire donné par des lames d'aluminium 

 de I mm, 3 mm, 5 mm et 8 mm. 



11 parait logique de supposer que la quantité de RS produits par les 

 couches successives d'aluminium irradié si l'hypothèse de la diffusion est 

 exacte doive être simplement fonction de la quantité de RX primaires 

 absorbés respectivement par chacune de ces couch s. 



Si nous supposons cette lame diffusante, divisée en un nombre n de 

 couches élémentaires et si nous appelons A: le coefficient de transmission 

 du faisceau X quasi monochromatique à travers une de ces couches, la 

 quantité de RS produite par la permière couche élémentaire sera fonc- 

 tion de la quantité Io(i — A); par la deuxième, de Io(A — A^); par la 

 troisième, de Io(A-— A'-') ; par la«'^'"% de Io(A"-'— A"). Ces quantités succes- 

 sives de RS doivent traverser en retour toutes les couches élémentaires 

 qui séparent la face d'incidence de la couche considérée, de sorte que les 

 ([uantités transmises à l'extérieur du côté de la face d'incidence seront 

 respectivement fonction de Io(i — A), lo(A — A'-) A, Iu(A- — A:'')A;-, ..., 

 lo(A:"-'— A")A-"-'. 



Si l'on fait la somme des RS ainsi émis à l'extérieur on trouve : 



, 1 — A 2» 

 X KS = ^ fo ( I — A -^ />- — A3 -+- A' — A3 ... — A-s"-! =. .; I„ -j— ^ ' 



- représentant un coellicient de diffusion dans la direction considérée. 



