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Si nous supposons qu'il y a un nombre m de couches élémentaires dans 

 I mm de la lame diffusante, le coefficient k peut être exprimé en fonction 

 de notre coefficient millimétrique K : 



k = K'" 

 et la formule devient 



I — K '" ' 



1 



I H-K"^ 



En prenant des couches élémentaires infiniment minces, m tend vers 



- 2n 



l'infini, K'" tend vers l'unité et l'exposant, — conserve sa même valeur 



fixe 2^, / étant l'épaisseur de la lame en millimètres. On a alors 



1 — k2/ 

 lRS=sIo 



?. 



Si l'on applique cette formule aux lames diffusantes employées ci- 

 dessus de I mm, 3 mm, 5 mm, 8 mm, l'exposant 0,1 prend les valeurs 

 2, 6, lo, i6 et l'on voit que la somme des RS envoyée dans l'orifice L de 

 l'appareil {fig. 2) doit varier comme les nombres i ; 2,45; 3,4o; 4î25 pour 

 K = G, go. 



Ces chiffres sont très voisins des chiffres expérimentaux trouvés ci- 

 dessus : I ; 2,55; 3,70; 4,26. 



A l'aide du dispositif {fig. i), j'ai recueilli l'impression radiographique 

 donnée par ce faisceau S, en graduant les poses d'une façon inversement 

 proportionnelle aux chiffres ci-dessus. Les impressions ont été égales. 

 Il y a un écart de ;o,85 à 0,90 pour la valeur de K dans ces deux séries 

 d'expériences, mais il faut remarquer que j'opérais là sur des intensités 

 excessivement faibles et qu'il est extrêmement difficile en ce cas d'appré- 

 cier la fraction transmise par un filtre de 3 mm d'aluminium. Si j'ai donné 

 ces résultats en tête de ma démonstration, c'est tout simplement parce 

 qu'ils peuvent servir de point de départ commode pour interpréter 

 les résultats suivants d'une bien plus grande précision. 



III. Coefficient de diffusion z des différents faisceaux X. — Lorsqu'on 

 prend une épaisseur d'aluminium / très grande, K-', dans la formule 



X US = c ïo , 



tend vers et la formule devient 



SRS=-3lo. 



Quelle que soit la composition d'un rayonnement X, si l'on suppose que 

 le coefficient de diffusion z soit le même pour tous les monochroma- 



